image imagewidth (px) 59 729 | original_image stringlengths 12 15 | bbox dict | translated_text stringlengths 1 3.59k | english_text stringlengths 4 3.91k | text_type stringclasses 2
values | padding_applied dict | text_stats dict |
|---|---|---|---|---|---|---|---|
image_7488.jpg | {
"xmin": 336,
"ymin": 473,
"xmax": 485,
"ymax": 488
} | ବି ଅକ୍ଷୀୟ ବଣ୍ଟନ | | B. Axial Distributions | line | {
"top": 28,
"left": 14,
"right": 12,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 17,
"width": 149,
"height": 15,
"aspect_ratio": 9.93
} | |
image_7601.jpg | {
"xmin": 136,
"ymin": 124,
"xmax": 659,
"ymax": 251
} | ନ୍ୟୁକ୍ଲିଅନ୍ ଅଡ୍ ନ୍ୟୁକ୍ଲିଅନ୍ iuteractious ଗଠନ କର, ଏବଂ QCD ରାଶି ମାଧ୍ୟମରେ ମୂଲ୍ୟାଙ୍କନ କରାଯାଇପାରେ |
ପ୍ରାୟ 50% ଅନିଶ୍ଚିତତା ସହିତ ନିୟମ [24] | ଆଟର୍କୁରି ଆଟୁନ୍ ର ଏକ EDM ଦ୍ uc ାରା ପ୍ରେରିତ |
ଶିଫ୍ ମୁହୂର୍ତ୍ତ ଯାହା ଲୋ ସିପି ଆଇସୋସେଲାର୍ ଏବଂ ଆଇସୋଭେକ୍ଟର୍ ପିଓକୁ ଉଲ୍ଲଂଘନ କରେ |
ନ୍ୟୁକ୍ଲିଅନ୍ କପ୍ଲେନ୍ସ, ଏହି ଅବଦାନଗୁଡିକର ମୂଲ୍ୟାଙ୍କନ କରିବାରେ ସାମ୍ପ୍ରତିକ ... | constitueut nucleons aud nucleon iuteractious, and can be evaluated via QCD sum
rules with about 50% uncertainty [24]. An EDM of the atercury atoun is induced by
the Schiff moment which appears due Lo CP violating isosealar and isovector piow
nucleon couplings, Despite recent progress in evaluating these contributions ... | line | {
"top": 22,
"left": 20,
"right": 20,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 484,
"width": 523,
"height": 127,
"aspect_ratio": 4.12
} | |
image_7601.jpg | {
"xmin": 136,
"ymin": 312,
"xmax": 658,
"ymax": 352
} | ଚାପିତ ଲେପ୍ଟୋନିକ୍ EDM ସହିତ ଉପରୋକ୍ତ ସୂତ୍ରଗୁଡ଼ିକ ଏକ ସମ୍ପର୍କ ପ୍ରଦାନ କରେ |
@ ପ୍ରେରିତ ବ electric ଦ୍ୟୁତିକ ଡିପୋଲ୍ ମୁହୂର୍ତ୍ତଗୁଡ଼ିକ ପାଇଁ ନମୁନା | | The above formulae together with suppressed leptonic EDMs provide a correlation
pattern for the @ induced electric dipole moments. | line | {
"top": 18,
"left": 12,
"right": 12,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 134,
"width": 522,
"height": 40,
"aspect_ratio": 13.05
} | |
image_7601.jpg | {
"xmin": 136,
"ymin": 600,
"xmax": 462,
"ymax": 626
} | ସୁପରସାଇମେଟ୍ରିରେ 3 EDM | | 3 EDMs in supersymmetry | line | {
"top": 10,
"left": 15,
"right": 21,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 23,
"width": 326,
"height": 26,
"aspect_ratio": 12.54
} | |
image_7636.jpg | {
"xmin": 201,
"ymin": 143,
"xmax": 611,
"ymax": 161
} | TIG। 1। ଭିନ୍ନ ସମ୍ଭାବ୍ୟ ମଡେଲଗୁଡିକର ଆଚରଣ ବନାମ + | | TIG. 1. The behavior of the different potential models versus +. | line | {
"top": 13,
"left": 16,
"right": 15,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 47,
"width": 410,
"height": 18,
"aspect_ratio": 22.78
} | |
image_7636.jpg | {
"xmin": 370,
"ymin": 95,
"xmax": 443,
"ymax": 112
} | ସଂଖ୍ୟା କିମ୍ବା ପ୍ରତୀକ ସହିତ ଅକ୍ଷର ମଧ୍ଯ ବ୍ୟବହାର କରି | FIGURES | line | {
"top": 25,
"left": 29,
"right": 25,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 48,
"width": 73,
"height": 17,
"aspect_ratio": 4.29
} | |
image_7646.jpg | {
"xmin": 70,
"ymin": 627,
"xmax": 515,
"ymax": 644
} | ଯେଉଁଠାରେ f ,, ଚାର୍ଜ ହୋଇଥିବା ଲେପ୍ଟନ୍ ଲେଟ-ଚିରାଲ୍ ଫିଲ୍ଡ, ¢, 4,7 ଏବଂ ପାଇ = 4 (1 - 45) | | where f,, are the charged lepton lett-chiral fields, ¢, 4,7 and Py = 4(1— 45). | line | {
"top": 23,
"left": 29,
"right": 28,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 83,
"width": 445,
"height": 17,
"aspect_ratio": 26.18
} | |
image_7646.jpg | {
"xmin": 71,
"ymin": 339,
"xmax": 750,
"ymax": 401
} | ଇଲେକ୍ଟ୍ରୋୱିକ୍ ସିମେଟ୍ରି ଭାଙ୍ଗିବା ପରେ | ଷ୍ଟାଣ୍ଡାର୍ଡ ମଡେଲର ଲେପ୍ଟୋନିକ୍ ସେକ୍ଟର ତିନୋଟି ଚାର୍ଜ ଦ୍ୱାରା ପାରାମିଟର ହୋଇଛି |
ଲେପ୍ଟନ୍ ଜନତା (tm, = tMe, 7M, .My) | ତିନୋଟି ନିଉଟ୍ରିନୋ ଜନତା (7; = 73, .2 ଘ 4) | ଏବଂ ଏକ ତିନି-ବାଇ-ଟ୍ଲିଟି ୟୁନିଟାରୀ ମ୍ୟାଟ୍ରିକ୍ସ f |
ଆମେ ପ୍ରଥମେ ସେହି ଆଧାରରେ କାମ କରିବାକୁ ବାଛିଥାଉ ଯେଉଁଠାରେ ଦୁର୍ବଳ ଚାର୍ଜ ହୋଇଥିବା କରେଣ୍ଟ ଏବଂ... | After electroweak symmetry breaking. the leptonic sector of the standard model is parameterized by three charged
lepton masses (tm, = tMe,7M,.My). three neutrino masses (7; = 73,.2h4). and a three-by-tlteee unitary matrix f
We first choose to work in the basis where the weak charged current and the charged lepton masse... | line | {
"top": 16,
"left": 13,
"right": 22,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 430,
"width": 679,
"height": 62,
"aspect_ratio": 10.95
} | |
image_7717.jpg | {
"xmin": 69,
"ymin": 262,
"xmax": 750,
"ymax": 380
} | ଇକ୍ ରେ ଗ୍ରେଡିଏଣ୍ଟ୍ ବିସ୍ତାର | (16) ପାରାମିଟ୍ରିକ୍ ଛୋଟ (OU। / J) ° ର ଶକ୍ତି ବୃଦ୍ଧି ଦ୍ୱାରା ନିୟନ୍ତ୍ରିତ | ପାଇଁ
ବ୍ୟବହାରିକ ଉଦ୍ଦେଶ୍ୟ ତେଣୁ ଏହା ନିର୍ଭରଯୋଗ୍ୟ ଭାବରେ ଛୋଟ ହୋଇପାରେ, ଏକ କ୍ରମରେ ଯାହା ଇଚ୍ଛାକୃତ ସଠିକତା ଦ୍ୱାରା ନିର୍ଣ୍ଣୟ କରାଯାଏ |
ସଠିକ୍ କାର୍ଯ୍ୟ ପାଇଁ ଆନୁମାନିକତା | ନିମ୍ନରେ, ଆମେ ନିର୍ଦ୍ଦିଷ୍ଟ କ୍ଷେତ୍ର ସଂରଚନା (ସାଡଲ୍ ପଏଣ୍ଟ) ପାଇଁ ଆଗ୍ରହୀ ହେବୁ... | The gradient expansion in Eq. (16) is controlled by increasing powers of the parametrically small (OU. /j)°. For
practical purposes it can therefore be reliably truncated, at an order which is determined by the desired accuracy of the
approxintation to the exact action. Below, we will be interested in specific field co... | line | {
"top": 26,
"left": 26,
"right": 12,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 739,
"width": 681,
"height": 118,
"aspect_ratio": 5.77
} | |
image_7717.jpg | {
"xmin": 70,
"ymin": 949,
"xmax": 134,
"ymax": 966
} | ସ୍ଥିର €) ରେ | | at fixed €). | line | {
"top": 30,
"left": 12,
"right": 18,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 13,
"width": 64,
"height": 17,
"aspect_ratio": 3.76
} | |
image_7717.jpg | {
"xmin": 69,
"ymin": 479,
"xmax": 751,
"ymax": 556
} | ଦର୍ଶାଏ ଯେ Eq ପାଇଁ ଚାରି-ଡେରିଭେଟିଭ୍ ଅବଦାନ | (16) ଯାତାୟାତକାରୀ କିମ୍ବା ସ୍କାଇରମ୍ ଶବ୍ଦ ବ୍ୟତୀତ ଏକ ଅଂଶ ଧାରଣ କରେ |
ଯାହା ଗୁଣାତ୍ମକ ଭାବରେ ଇଉଲର୍-ଲାଗ୍ରେଞ୍ଜ୍ ଇକନେସନ୍ସର ଚରିତ୍ରକୁ ବଦଳାଇଥାଏ | ଯେତେବେଳେ କମାଣ୍ଡେଟର୍ ଓଲି ଉତ୍ପାଦନ କରେ |
ଫିକ୍ଲ୍ଡ ସମୀକରଣ ପାଇଁ ଦ୍ୱିତୀୟ କ୍ରମାଙ୍କ ସର୍ତ୍ତାବଳୀ (ନିମ୍ନରେ ଦେଖନ୍ତୁ), ସ୍କାଇରମ ମଡେଲରେ ଥିବା ଖଣ୍ଡଟି ଖଣ୍ଡନ କରେ |
ଅତିର... | shows that the four-derivative contribution to Eq. (16) contains, besides the commutator or Skyrme term, a part
which qualitatively alters the character of the Euler-Lagrange eqnations. While the commntator generates ouly
second-order terms to the ficld equations (see below), the piece withont exprivalent in the Skyrme... | line | {
"top": 28,
"left": 13,
"right": 10,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 525,
"width": 682,
"height": 77,
"aspect_ratio": 8.86
} | |
image_7717.jpg | {
"xmin": 71,
"ymin": 159,
"xmax": 747,
"ymax": 206
} | ଆମେ ସମୁଦାୟ ଡେରିଭେଟିଭ୍ AZ trom ର ଉଚ୍ଚ-ଅର୍ଡର ସର୍ତ୍ତାବଳୀକୁ ଛାଡିଛୁ, ଯେହେତୁ ସେମାନେ କ୍ଷେତ୍ର ସମୀକରଣକୁ ପ୍ରଭାବିତ କରନ୍ତି |
ତଥାପି, ସେମାନେ ଅସୀମ-କ୍ରିୟା ବିନ୍ୟାସ ହେତୁ ଅଦୃଶ୍ୟ ପୃଷ୍ଠ ଶବ୍ଦ ସୃଷ୍ଟି କରିପାରନ୍ତି ଯାହା ସାଧାରଣ ଅଟେ |
ସାଡଲ୍ ପଏଣ୍ଟ ବିସ୍ତାର ପାଇଁ ଅପ୍ରାସଙ୍ଗିକ | ସର୍ବନିମ୍ନ କ୍ରମକୁ | | We have omitted total derivatives AZ trom the higher-order terms of £ since they do uot affect the field equations
Nevertheless, they may generate non-vanishing surface terms due to infinite-action configurations which are general
irrelevant for the saddle point expansion. To lowest order. | line | {
"top": 20,
"left": 12,
"right": 15,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 263,
"width": 676,
"height": 47,
"aspect_ratio": 14.38
} | |
image_7717.jpg | {
"xmin": 69,
"ymin": 69,
"xmax": 748,
"ymax": 103
} | ଲାଗ୍ରାଙ୍ଗିଆନ୍ ହେଉଛି p: 7'2: t / <ର ଶକ୍ତିରେ ଏକ ବିସ୍ତାର ଏବଂ ତେଣୁ ସାଧାରଣ ନନ୍-ଲାଇନ୍ ଶ୍ରେଣୀର ଅଟେ |
ସିଗମା ମଡେଲ୍ | ଯେତେବେଳେ କାର୍ଟାନ୍-ମ Maur ରର୍ ସ୍ରୋତଗୁଡିକ Le ରେ ପ୍ରକାଶିତ ହୁଏ ... ଏହା ଏକାଦଶ [58] | The Lagrangian is an expansion into powors of p:7'2:t/< and therefore belongs to the class of generalized nonlinear
sigma models. When expressed in terms of the Cartan-Maurer currents Le... it ecads [58] | line | {
"top": 26,
"left": 18,
"right": 23,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 185,
"width": 679,
"height": 34,
"aspect_ratio": 19.97
} | |
image_7724.jpg | {
"xmin": 70,
"ymin": 221,
"xmax": 749,
"ymax": 266
} | ହେଡଗୋଗ୍ ଟିଲ୍ଡର ଗତିଶୀଳତା xoft- ମୋଡ୍ ଲାଗ୍ରାଙ୍ଗିଆନ୍ (23) ଦ୍ୱାରା ପରିଚାଳିତ | ଯେହେତୁ £ ଏକ ସମାନ ସମାଧାନ |
ଫାଇ, ଇକ୍ ପାଇଁ ସାଧାରଣ ଟିଲ୍ଡ ସମୀକରଣ (27) ର | (28 fi fi କୁ ନିର୍ଦ୍ଦିଷ୍ଟ ଭାବରେ ବିଶେଷ କରାଯାଇପାରିବ = 5) ତେଣୁ ଏକୀକରଣ ସମାପ୍ତ ହେବ |
କୋଣଗୁଡ଼ିକ କ୍ଷୁଦ୍ର ହୋଇଯାଏ ଏବଂ ହେଡଗୋଗ୍ କ୍ରିୟାରେ ପରିଣତ ହୁଏ | | The dynamics of the hedgehog tields is governed by the xoft-mode Lagrangian (23). Since £ is an identical solution
of the general tield equation (27) for fi, Eq. (28} can be dircetly specialized to fi” = 5. Hence the integration over
angles becomes trivial and the hedgehog action turns into | line | {
"top": 19,
"left": 21,
"right": 29,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 277,
"width": 679,
"height": 45,
"aspect_ratio": 15.09
} | |
image_7781.jpg | {
"xmin": 84,
"ymin": 157,
"xmax": 708,
"ymax": 311
} | ଏହି ପରିଶିଷ୍ଟରେ, ଆମେ ପ୍ରଭାବଶାଳୀ ଦୁଇ-ସ୍ୱାଦ ଦୃଶ୍ୟର ପରିଭାଷା ସହିତ ସୂକ୍ଷ୍ମତା ବିଷୟରେ ଆଲୋଚନା କରୁ |
ସେକ୍, 3.2 ରେ ପରିଚିତ | ମନେରଖନ୍ତୁ ଯେ cffcctive tiwo-flaver neutriuo oscillation ପରିସ୍ଥିତି |
ପ୍ରଶ୍ନରେ ପ୍ରଭାବଶାଳୀ ଦୁଇ-ସ୍ୱାଦ କ୍ଷେତ୍ର ଅନୁଯାୟୀ ଶୋନଲ୍ଡକୁ ବ୍ୟାଖ୍ୟା କରାଯିବ, cxample ପାଇଁ,
ସୀମାରେ ଯେତେବେଳେ An, + 0, ପ୍ରଭାବଶାଳୀ ଦୁଇ-ସ୍ୱାଦ କ୍ଷେତ୍ର... | In this appendix, we discuss subtleties with the definition of the effective two-flavor scenarios
introduced in Sec, 3.2. Remember that the cffcctive tiwo-flaver neutriuo oscillation scenarios
shonld be defined in terms of the effective two-flavor sector in question, For cxample,
in the limit when An, + 0, the cffectiv... | line | {
"top": 24,
"left": 29,
"right": 14,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 645,
"width": 624,
"height": 154,
"aspect_ratio": 4.05
} | |
image_7787.jpg | {
"xmin": 109,
"ymin": 757,
"xmax": 683,
"ymax": 915
} | ବର୍ତ୍ତମାନ ଆସନ୍ତୁ ଆଲୋଚନା କରିବା କିପରି ତାପମାତ୍ରା ପରିବର୍ତ୍ତନ ଏବଂ ବ electric ଦୁତିକ ମଧ୍ୟରେ ଏକ ବଡ଼ କ୍ରସ୍ ସମ୍ପର୍କ |
ବଡ଼ କୋଣରେ ଫିଲ୍ଡ ପୋଲାରାଇଜେସନ୍ ଏକ ଅନୁମାନ ଉପରେ ନିର୍ଭର ନକରି ସୃଷ୍ଟି ହେବାର ସମ୍ଭାବନା ଅଛି |
ବ୍ରହ୍ମାଣ୍ଡର ଖାଦ୍ୟ ଖାଇବା | ଚିତ୍ର ଏବଂ ଦର୍ଶାଏ ଯେ ପ୍ରାଧାନ୍ୟ ବିକିରଣ ସଂଶୋଧନ |
ଫୋଟନ୍-ଗ୍ୟାସ୍ ଚାପ Ae at (0A) ରେ ବଡ଼ ହେବାକୁ ଲାଗେ | ଏହି ବ୍ୟ... | Let us now discuss how a large cross correlation between temperature fluctuation and electric
field polarization at large angles is likely to be generated without relying on the hypothesis of an
eatly teionization of the Universe. Fig. & shows that the dominating radiative correction to the
photon-gas pressure starts t... | line | {
"top": 26,
"left": 11,
"right": 18,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 750,
"width": 574,
"height": 158,
"aspect_ratio": 3.63
} | |
image_7816.jpg | {
"xmin": 93,
"ymin": 753,
"xmax": 719,
"ymax": 858
} | ଏଠାରେ pi (@) | pii {t) ଏବଂ ph (@)। pif @) ହେଉଛି ଫାଙ୍କହୀନ ବିଚ୍ଛେଦ ସମ୍ପର୍କର ଶୂନ | The
J2 ରେ “ହରି” କୋକଫିସିଅନ୍: orm () କିନ୍ନର ପାଇଁ ସଠିକ୍ ଭାଲନ୍ କୁ ଟର୍ମ ବୃଦ୍ଧି ପାଇଛି |
ଶବ୍ଦଟି ପୂର୍ବରୁ CFL ପର୍ଯ୍ୟାୟ ପାଇଁ ଚିରାଲ୍ ପର୍ଟର୍ବେସନ୍ ଥୋରିରେ ମିଳିଥିଲା | ରେକନିସାଇଟ୍ |
ଯୋଗଦାନରୁ ଆସିଥାଏ | | Here pi(@). pii{t) and ph(@).pif@) are zeros of the gapless dispersion relation (25). The
“hare” cocfficiont at the j2: torm has boon augmented to the proper valne for the @() kinctie
term previously found in the chiral perturbation thoory for the CFL phase [20]. The reqnisite
contribntion comes from. | line | {
"top": 30,
"left": 16,
"right": 13,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 264,
"width": 626,
"height": 105,
"aspect_ratio": 5.96
} | |
image_7816.jpg | {
"xmin": 92,
"ymin": 431,
"xmax": 720,
"ymax": 509
} | ସଂଖ୍ୟା କିମ୍ବା ପ୍ରତୀକ ସହିତ ଅକ୍ଷର ମଧ୍ଯ ବ୍ୟବହାର କରି। 1: HDET ଗ୍ରାଫ୍ ଯାହା ସାଧାରଣ ଅବଦାନ ଉତ୍ପାଦନ କରେ O (7%) କୋଏଫିସିଟ୍ସ୍ (ଚିତ୍ର a)
ଏବଂ O (j}) (ଚିତ୍ର b) କ୍ଲଫେକ୍ଟିଭ୍ ଲାଗ୍ରାଙ୍ଗିଆନ୍ ରେ | O (j}) ଲର୍ମସ୍ ଦୁଇଟି ଦ୍ୱାରା ଚାପି ହୋଇଯାଏ |
jt ର କ୍ଷମତା | FIG. 1: HDET graphs that produce normal contributions lo the coefficieuts al the O(7%) (Fig. a)
and O(j}) (Fig. b) terms in the clfective Lagrangian. The O(j}) lerms are suppressed by two
invorse powers of jt. | line | {
"top": 19,
"left": 17,
"right": 28,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 228,
"width": 628,
"height": 78,
"aspect_ratio": 8.05
} | |
image_7860.jpg | {
"xmin": 94,
"ymin": 433,
"xmax": 720,
"ymax": 597
} | ଆମେ ଶୂନ୍ୟସ୍ଥାନରେ ଏବଂ ଆଣବିକ ମ୍ୟାଟର୍ରେ the ାଞ୍ଚାରେ ପିଆନ୍-ନ୍ୟୁକ୍ଲିଅନ୍ ସିଗମା ଶବ୍ଦକୁ ସିଆଡି କରିଥାଉ |
QCD ର ଗ୍ଲୋବାଲ୍ ରଙ୍ଗ ମଡେଲ୍ | ପ୍ରଭାବଶାଳୀ ଗ୍ଲୁନ୍ ପ୍ରଚାରକ ଯେପରି ସେ ଇ-ଫୁନିଟିଓ ଭାବରେ ନିଆଯାଉଛି |
ମୁନେଜେକ-ନୋମିରୋଭସ୍କି ମଡେଲର ଓମେଣ୍ଟମ୍ ସ୍ପେସ୍, ଆମେ Uhat ସିଗମା ଆକଳନ କରୁ (ଚିରାଲ୍ ଟିମିଟ୍ ରେ ଇଟମ୍) |
ଶୂନ୍ୟସ୍ଥାନରେ 9/2 ଟି ଟାଇନ୍ ହେଉଛି ବାରମ୍ବାର କ... | We siudy the pion-nucleon sigma term in vacuum and in nuclear mattor in the framework of
global color model of QCD. With the effective gluon propagator being takew as he é-funetiow in
omentum space of Munezek-Nomirovsky model, we estimate Uhat the sigma (etm at chiral Timit
in the vacunm is 9/2 tines the eurrent quark ... | line | {
"top": 14,
"left": 14,
"right": 18,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 567,
"width": 626,
"height": 164,
"aspect_ratio": 3.82
} | |
image_7860.jpg | {
"xmin": 137,
"ymin": 135,
"xmax": 677,
"ymax": 389
} | ଲେ ଚାଙ୍ଗ, ୟୁଇନ୍ ଲିୟୁ,)? * - "ଏବଂ ହୁଆ ଗୁଆ? #
‘ପଦାର୍ଥ ବିଜ୍ଞାନ ବିଭାଗ, ପାଇକ ବିଶ୍ୱବିଦ୍ୟାଳୟ, ବେଜିଂ 100871, ଚୀନ୍
* ହେନି ଟନ୍ ପଦାର୍ଥ ବିଜ୍ଞାନର କି ଲାବୋରେଟୋରୀ,
ଶିକ୍ଷା ମନ୍ତ୍ରଣାଳୟ, ବେଜିଂ 100871, ଚୀନ୍ |
ଥିଓରିଟିକାଲ୍ ଆଣବିକ ପଦାର୍ଥ ବିଜ୍ଞାନର ଜେଣ୍ଟର୍,
ହେଭି ଜୋନ୍ ତ୍ୱରକ ନ୍ୟାସନାଲ୍ ଲାବୋରେଟୋରୀ, ଲାନଜୋ 730000, ଚୀନ୍ |
{CCAST (ୱାର୍ଲ୍ଡ ଲ୍ୟାବ୍), ପି।... | Lei Chang, Yuin Liu,)?*-" and Hua Guo®?#
‘Department of Physics, Peking University, Beijing 100871, China
*The Key Laboratory of Heany Ton Physics,
Ministry of Education, Beijing 100871, China
Genter of Theoretical Nuclear Physics,
National Laboratory of Heavy Jon Accelerator, Lanzhou 730000, China
{CCAST(World Lab.)... | line | {
"top": 10,
"left": 28,
"right": 18,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 466,
"width": 540,
"height": 254,
"aspect_ratio": 2.13
} | |
image_7860.jpg | {
"xmin": 94,
"ymin": 621,
"xmax": 424,
"ymax": 638
} | PACS ସଂଖ୍ୟା: 14.20.Dh, 14.40.Aq, 11.10.Lm, 12.39 Fo | PACS numbers: 14.20.Dh, 14.40.Aq, 11.10.Lm, 12.39. Fo | line | {
"top": 16,
"left": 20,
"right": 10,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 51,
"width": 330,
"height": 17,
"aspect_ratio": 19.41
} | |
image_7930.jpg | {
"xmin": 521,
"ymin": 391,
"xmax": 650,
"ymax": 406
} | B. ଅନୁସନ୍ଧାନ ସଭା | | B. Probe Assembly | line | {
"top": 14,
"left": 24,
"right": 19,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 18,
"width": 129,
"height": 15,
"aspect_ratio": 8.6
} | |
image_7930.jpg | {
"xmin": 538,
"ymin": 794,
"xmax": 633,
"ymax": 809
} | D. ଶ୍ରେଣୀବଦ୍ଧତା | | D. Alignment | line | {
"top": 25,
"left": 21,
"right": 16,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 17,
"width": 95,
"height": 15,
"aspect_ratio": 6.33
} | |
image_7930.jpg | {
"xmin": 422,
"ymin": 102,
"xmax": 750,
"ymax": 238
} | କ୍ୟାଣ୍ଟିଲାଇଭରରେ ଟେଷ୍ଟ୍ ନ୍ୟୁକ୍ସସ୍ ସଂଲଗ୍ନ କରିବା ପରେ, କ୍ୟାନ୍-
ଟାଇଲଭର ୱେଫର୍ ଏକ ଷ୍ଟେନଲେସ୍ ଷ୍ଟିଲ୍ ୱେଫର୍ ଫ୍ରେମ୍ରେ ଘୋଡାଯାଇଥିଲା |
ଏହା ପରେ ield ାଲ ପାଣି ଏହି କ୍ୟାଣ୍ଟିଲାଇଭର ୱେଫର୍ ଉପରେ ଗ୍ଲୁଡ୍ ହୋଇଥିଲା |
ୱାଫର୍ଗୁଡ଼ିକୁ ସମାନ୍ତରାଳ ରଖିବା ପାଇଁ ଏକ ପ୍ରେସ୍ ବ୍ୟବହାର କରି ମାପ |
କ୍ୟାଚ୍ ଗିଙ୍ଗ୍ ପୂର୍ବରୁ ଏବଂ ପରେ ଟିଲ୍ଟର ଡିଗ୍ରୀ ଦେଖାଇଲା |
(<1 mnzad) ଦୁଇଟି... | After attaching test nuaxses to cantilevers, the can-
tilever wafer was ghied into a stainless steel wafer frame.
The shield water was then glued to this cantilever wafer.
using a press to keep the wafers parallel, Measurements
before and after cach ghing showed the degree of tilt
(<1 mnzad) between the two wafers. Pho... | line | {
"top": 21,
"left": 15,
"right": 13,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 504,
"width": 328,
"height": 136,
"aspect_ratio": 2.41
} | |
image_7930.jpg | {
"xmin": 421,
"ymin": 240,
"xmax": 750,
"ymax": 361
} | ଡିଜାଇନ୍ ଅନୁଯାୟୀ, ield ାଲ୍ ମେମ୍ବ୍ରେନ୍ 10 ଜୁ ତଳେ ଥିଲା |
ield ାଲ ଜଳର ଉପରିଭାଗ ଯାହା କ୍ୟାଣ୍ଟିଲାଇଭରକୁ ଘୋଡାଯାଇଥିଲା |
ୱାଫର୍ ଜଳ ମଧ୍ୟରେ ଥିବା ଜିନ ସାଧାରଣତ 1 1 ଯୋଗ କଲା |
ଏହି ଦୂରତାକୁ 5 ପ୍ୟାନ | Ield ାଲର ଅଫସେଟ୍ ଏବଂ
ଆଲୁ ସ୍ତରର ଘନତା ସର୍ବନିମ୍ନ ଭୂଲମ୍ବକୁ ସୀମିତ କରିଦେଲା |
ଜନତାଙ୍କ ମଧ୍ୟରେ ପୃଥକତା | ତଥାପି, ଏହି ହ୍ରାସ-
ଟାନ୍ସ ଯଥେଷ୍ଟ ଭାବରେ କ୍ୟାଣ୍ଟିଲାଇ... | By design, the shield membrane was 10 ju below the
surface of the shield water that was ghued to the cantilever
wafer. The gine between the waters added typically 1
5 pan to this distance. The offset of the shield and the
thickness of the glue layer did limit the minimum vertical
separation between masses. However, red... | line | {
"top": 17,
"left": 30,
"right": 16,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 380,
"width": 329,
"height": 121,
"aspect_ratio": 2.72
} | |
image_7930.jpg | {
"xmin": 71,
"ymin": 797,
"xmax": 399,
"ymax": 856
} | ଜନତାଙ୍କ ମଧ୍ୟରେ ଆଲାଇନ୍ମେଣ୍ଟ ରୁମ୍ ଦ୍ୱାରା ସ୍ଥିର କରାଯାଇଥିଲା-
ତାପମାତ୍ରା ପ୍ରସ୍ତୁତି ଏବଂ ନିମ୍ନ ତାପମାତ୍ରା ଆଡଜଷ୍ଟ-
ମେଣ୍ଟସ୍ ଏହି ପ୍ରକ୍ରିୟା କାନ ସଭା ସହିତ ଆରମ୍ଭ ହୋଇଥିଲା-
ଟିଲୋଭର ଏବଂ ield ାଲ ଜଳ | | Alignment between the masses was fixed by room-
temperature preparations and low-temperature adjust-
ments. This process began with the assembly of the can-
tilover and shield waters. | line | {
"top": 12,
"left": 18,
"right": 21,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 178,
"width": 328,
"height": 59,
"aspect_ratio": 5.56
} | |
image_8066.jpg | {
"xmin": 253,
"ymin": 207,
"xmax": 540,
"ymax": 225
} | 4.2। ଉଚ୍ଚ ଶକ୍ତି ବିକାଶର ଆତ୍ମ ଦ୍ୱିଗୁଣ | | 4.2. The self duality of high energy evolution | line | {
"top": 17,
"left": 18,
"right": 27,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 37,
"width": 287,
"height": 18,
"aspect_ratio": 15.94
} | |
image_8066.jpg | {
"xmin": 156,
"ymin": 230,
"xmax": 636,
"ymax": 367
} | ‘ଆମେ ଏକ ପ୍ରୋ- S- ମ୍ୟାଟ୍ରିକ୍ସ ପାଇଁ ଏକ ସାଧାରଣ ଅଭିବ୍ୟକ୍ତିକୁ ସମ୍ପର୍କୀୟ କରି ଆରମ୍ଭ କରୁ |
ତରଙ୍ଗ ଫୁଟିଅନ୍ | Z) ସହିତ ଏକ ଟାର୍ଗେଟରେ ଜୋକ୍ଟାଇଲ୍ ୱିଲ୍ ୱେଭ୍ ଫ୍ୟୁଟିଅନ୍ | P) |
ବେଶ୍ୟା (ପ୍ରକ୍ରିୟାର ମୋଟ ଦ୍ରୁତତା ¥। ପ୍ରୋଜେକ୍ଟଲ୍ ଅନୁମାନ କରାଯାଏ |
ସମୁଦାୟ ଦ୍ରୁତତା ସହିତ ବାମକୁ ଗତି କର ¥ - ¥ p (ଅଡି ଏହିପରି ଆକାରର ରଙ୍ଗ ଅଛି |
ଚାର୍ଜ ସାନ୍ଧ୍ରତା p7), ଯେତେବେଳେ ଟ... | ‘We start by cousidering a general expression for the S-matrix of a pro-
joctile wilh the wave funetion |P) on a target with the wave funetion |Z).
whore the (otal rapidity of the process is ¥. The projectile is assumed to
be moving to the left with total rapidity ¥ —¥p (aud thus has sizable color
charge density p7), w... | line | {
"top": 22,
"left": 14,
"right": 10,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 540,
"width": 480,
"height": 137,
"aspect_ratio": 3.5
} | |
image_8091.jpg | {
"xmin": 66,
"ymin": 742,
"xmax": 713,
"ymax": 800
} | ସଂପୃକ୍ତ ଡାଇଗ୍ରେନ୍ ଦ୍ୱାରା ବାତିଲ୍ ହୋଇଛି ଚିତ୍ର 10
ପିଆନ୍ ଆଲୋକ-କୋଣ ବଣ୍ଟନରେ କ୍ୱାର୍କ କ୍ଷେତ୍ରଗୁଡିକର ପୁନ ormal ନିର୍ମାଣ ଦ୍ୱାରା ଅଳ୍ପକେ ବାତିଲ୍ |
ପ୍ରଶସ୍ତତା | is cancelled by the corresponding diagrain Fig. 10. The self-cuorgy diagrams {11} and {22} are
trivially cancelled by the renormalization of the quark fields in the pion light-cone distribution
amplitude. | line | {
"top": 29,
"left": 20,
"right": 15,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 142,
"width": 647,
"height": 58,
"aspect_ratio": 11.16
} | |
image_8091.jpg | {
"xmin": 66,
"ymin": 98,
"xmax": 711,
"ymax": 119
} | ବୃକ୍ଷ ସ୍ତରୀୟ କୋକଟିକ୍ୟୁଟ୍ ଫଙ୍କସନ୍ 1/2 / with ସହିତ ସଂଶୋଧିତ ସଂଶୋଧନ ଦ୍ୱାରା ଚିତ୍ରଗୁଡ଼ିକ ବାତିଲ ହୋଇଛି: | diagrams is cancelled by the correction convoluted with the tree-level coctticieut function 1/2: | line | {
"top": 29,
"left": 12,
"right": 26,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 95,
"width": 645,
"height": 21,
"aspect_ratio": 30.71
} | |
image_8091.jpg | {
"xmin": 70,
"ymin": 664,
"xmax": 664,
"ymax": 684
} | କ୍ୱାର୍କ ଏବଂ ପ୍ରାଚୀନ ମଧ୍ୟରେ କୋଲାଇନ୍ ଗ୍ଲୁନ୍ ବିନିମୟ ସହିତ ଚିତ୍ର {12} | | The diagram {12} with the collinear gluon exchange between the quark and antiquark | line | {
"top": 17,
"left": 10,
"right": 10,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 66,
"width": 594,
"height": 20,
"aspect_ratio": 29.7
} | |
image_8115.jpg | {
"xmin": 95,
"ymin": 145,
"xmax": 710,
"ymax": 358
} | ତତ୍ତ୍ୱଗତ ସଠିକତା | ଆମେ ଜାଣୁ ଯେ ସ୍ପ୍ଲିଟ୍ SUSY ମଡେଲଗୁଡିକରେ ପ୍ରେରିତ ଶିଫ୍ଟଗୁଡିକ ଛୋଟ |
ପ୍ରେସଆଉଟ୍ cxporimental ସଠିକତା (2) ଅପେକ୍ଷା, ଏବଂ ସେଥିପାଇଁ କ con ଣସି ସଂକଳନ ଆଙ୍କାଯାଇପାରିବ ନାହିଁ |
ଏହି ମଡେଲର ବ ity ଧତାକୁ ସମ୍ମାନ | ପ୍ରତୀକ୍ଷିତ LHC ସହିତ! hy ଉପରେ accnracy, ଏକ ଛୋଟ |
ପାରାମିଟର ସ୍ପେସ୍ ର କୋଣ ଅନୁସନ୍ଧାନ କରାଯାଇପାରିବ | ଯଦିଓ, GigaZ ବିକଳ୍ପ ସ... | theoretical accuracies. We find that the shifts induced in Split SUSY models are smaller
than presout cxporimental accuracies (2), and therefore no conchision can be drawn with
respect to the validity of this model. With the anticipated LHC! accnracy on hy, a small
corner of the paramicter space can be explored. Howeve... | line | {
"top": 25,
"left": 18,
"right": 21,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 895,
"width": 615,
"height": 213,
"aspect_ratio": 2.89
} | |
image_8115.jpg | {
"xmin": 100,
"ymin": 591,
"xmax": 711,
"ymax": 968
} | [1] H.-P. ନିଲ୍ସ, ଫିଜ୍ Rep। 110 (1984) 1:
ILE ହାବର୍ ଏବଂ ଜି.ଏଲ୍ କେନ୍, ଫିଜ୍ | Rep। 117 (1985) 75,
(2] 8।
[3] 8। ଡିମୋପୁଲୋସ୍ ଏବଂ ଏଚ୍ ଗୋର୍ଗି, ନ୍ୟୁକ୍ଲ୍ | ପଦାର୍ଥ B 193 (1981) 150
[4] 8। ଡିମୋପୁଲୋସ୍, 8। ରାବି ଏବଂ ଏଫ୍, ୱିଲଜେକ, ଫିଜ୍ | Rev. D 24 (1981) 1681
[5] N. Arkani-Hamed ଏବଂ $। ଡିମୋପୁଲୋସ୍, JHEP 0506 (2005) (173, ହେପ-ଥ / 04... | [1] H.-P. Nilles, Phys. Rep. 110 (1984) 1:
ILE. Haber and G.L. Kane, Phys. Rep. 117 (1985) 75,
(2] 8. Heinemoycr, W. Hollik and G. Weiglein, hep-ph/0412214, and reforouces therein.
[3] 8. Dimopoulos and H. Goorgi, Nucl. Phys. B 193 (1981) 150.
[4] 8. Dimopoulos, 8. Raby and F, Wilczek, Phys. Rev. D 24 (1981) 1681
[... | paragraph | {
"top": 28,
"left": 17,
"right": 23,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 836,
"width": 611,
"height": 377,
"aspect_ratio": 1.62
} | |
image_8292.jpg | {
"xmin": 146,
"ymin": 347,
"xmax": 666,
"ymax": 675
} | ପ୍ରଥମ ଆନୁମାନିକତା ଭାବରେ ଆମେ ବର୍ଗରେ ହାରାହାରି ଅନୁପାତକୁ ଛାଡିଦେଉ |
ବ୍ରାକେଟ୍, Gx () = C2 ") ପ୍ରଦାନ କରେ | ଏହି ଆନୁମାନିକତା କେବେ ହୋଇଯାଏ |
ଫଙ୍କସନ୍ w (K) କ୍ୟାଚ୍ ବିନ୍ j ମଧ୍ୟରେ ସ୍ଥିର ଅଟେ | କଣ୍ଡିଶନ୍ ଭଲ୍ୟୁମ୍ ରେ ଅଛି |
ବିନ୍ ର, bnt ଡକସ୍ ଏହାର ଆକାରକୁ ସୀମିତ କରେ ନାହିଁ | ଏହି ସ୍ୱାଧୀନତା ବ୍ୟବହାର କରାଯାଇପାରିବ |
ଆନୁମାନିକତାକୁ ଉନ୍ନତ କରିବାକୁ | ବିନ୍ସ ଶ... | As a first approximation we inay omit the ratio of averages in the square
bracket, giving Gx() = C2"). This approximation becomes exact when
function w(K) is constant within cach bin j. The condition is on the volume
of the bin, bnt docs not constrain its shape. This freedom can be used
to improve the approximation. Bi... | paragraph | {
"top": 26,
"left": 14,
"right": 12,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 1207,
"width": 520,
"height": 328,
"aspect_ratio": 1.59
} | |
image_8292.jpg | {
"xmin": 171,
"ymin": 821,
"xmax": 321,
"ymax": 840
} | ସ୍ୱୀକୃତି | Acknowledgements | line | {
"top": 14,
"left": 23,
"right": 30,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 8,
"width": 150,
"height": 19,
"aspect_ratio": 7.89
} | |
image_8340.jpg | {
"xmin": 108,
"ymin": 401,
"xmax": 419,
"ymax": 475
} | PACS | 11.30.Cp Lorentz ଏବଂ Poinenré: invariance |
PACS | 11.88.67 ବିଚ୍ଛିନ୍ନତା ସମ୍ପର୍କ |
PACS | 98.60.-k କୋସ୍ରାଲୋଇ |
PACS, 98.60.29 ବ୍ରହ୍ମାଣ୍ଡର ମୂଳ ଆଧାର ଗଠନ |
PACS | 11.10.Nx ଅଣକୋରାମ୍ୟୁଟିଭ୍ ଫିକ୍ଲ୍ ସିଦ୍ଧାନ୍ତ | | PACS. 11.30.Cp Lorentz and Poinenré: invariance.
PACS. 11.88.67 Dispenion relations.
PACS. 98.60.-k Cosraaloy
PACS, 98.60.29 Origin aad Formation of the Universe
PACS. 11.10.Nx Noncoramututive fickl theory. | line | {
"top": 20,
"left": 17,
"right": 10,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 210,
"width": 311,
"height": 74,
"aspect_ratio": 4.2
} | |
image_8573.jpg | {
"xmin": 94,
"ymin": 488,
"xmax": 720,
"ymax": 770
} | ସମ୍ପ୍ରତି ବ electrical ଦ୍ୟୁତିକରେ ଭର୍ଟେକ୍ସ ଲଙ୍ଗ-ସ୍କେଲ୍ ଡିପେଣ୍ଡୁସର ନୂତନ ଗୁଣାତ୍ମକ ଚିତ୍ର ମିଳିଲା |
ଶୂନ୍ୟରେ ଏକକ ସ୍ଫଟିକଗୁଡିକ ଦୃ strongly ଭାବରେ ଆଫୋସୋଲପି ବିଗ୍ ଷ୍ଟାକକ୍ୟାଗ୍କ୍ୟୁରେ ପ୍ରଦର୍ଶନ କରାଯାଇଥିବା ୟୁରାନ୍ସପର୍ଲ ମାପଗୁଡିକ |
ଚୁମ୍ବକୀୟ କ୍ଷେତ୍ର ଏହା ସୂଚାଇଥାଏ ଯେ ଭର୍ଟେକ୍ସରେ 3D / 2D ଏରୋସୋଭରର ଏକ ଉତ୍ତମ ବର୍ଣ୍ଣନା ପାଇଁ Uhe ଆବଶ୍ୟକ କରେ |
ପରିମାପ ଉଚ... | New qualitative picture of vortex longth-scale dependeuce has been found iu recent electrical
Uransporl measuroments performed on strongly aufsolropie BigStzCaCugQ, single crystals in zero
magnetic field. This indicates Uhe need for a better description of the 3D/2D erossover in vortex
dimensionality. The vorlex-domiua... | line | {
"top": 13,
"left": 12,
"right": 28,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 889,
"width": 626,
"height": 282,
"aspect_ratio": 2.22
} | |
image_8573.jpg | {
"xmin": 266,
"ymin": 394,
"xmax": 540,
"ymax": 413
} | A-gftt! ଡେବ୍ରେସେନ୍, ପି | A-gftt! Debrecen, P.O.Bor § Hungary | line | {
"top": 10,
"left": 29,
"right": 17,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 22,
"width": 274,
"height": 19,
"aspect_ratio": 14.42
} | |
image_8573.jpg | {
"xmin": 315,
"ymin": 424,
"xmax": 498,
"ymax": 442
} | (ତାରିଖ: ନଭେମ୍ବର 15, 2018) | (Datel: November 15, 2018) | line | {
"top": 16,
"left": 29,
"right": 17,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 25,
"width": 183,
"height": 18,
"aspect_ratio": 10.17
} | |
image_8699.jpg | {
"xmin": 86,
"ymin": 221,
"xmax": 676,
"ymax": 290
} | ବର୍ତ୍ତମାନ wo ଏହି ବିଭାଜନ କାର୍ଯ୍ୟକୁ ସୀମା କ୍ଷେତ୍ରର ସମ୍ପର୍କ ସହିତ ନ୍ୟସ୍ତ କରିପାରିବ | ଏହା କରିବା ପୂର୍ବରୁ
ଆମକୁ ବୋସୋନି ମାମଲାରେ ନିରପେକ୍ଷତା ଚାର୍ଜ କରିବା ପରି ଏକ ସର୍ତ୍ତ ଲଗାଇବାକୁ ପଡିବ, ତାହା ହେଉଛି ଆମେ |
ଅନୁମାନ କରିବା ଉଚିତ ଯେ ସମସ୍ତ ଜମ୍ପଗୁଡିକର ଷ୍ଟଣ୍ଟ ଶୂନ୍ୟ ହେବା ଆବଶ୍ୟକ, ଉହଲକୁ ନିଶ୍ଚିତ କରିବା ପାଇଁ ଏହା ହୁଏ |
ପରିଭାଷିତ କରନ୍ତୁ | Now wo can assign this partition function to correlation of boundary fields. Before doing this
we have to impose a condition similar to charge neutrality in the bosonie case, that is we
should assume that the stun of all the jumps has to be zero, To assure Uhal this happens we
define | line | {
"top": 25,
"left": 21,
"right": 19,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 300,
"width": 590,
"height": 69,
"aspect_ratio": 8.55
} | |
image_8699.jpg | {
"xmin": 92,
"ymin": 804,
"xmax": 608,
"ymax": 824
} | [1] A. Bolaviu, A. Polyakov ଏବଂ A. Zamolodchikoy, Nucl | ପଦାର୍ଥ B241 (1984) 333 | [1] A. Bolaviu, A. Polyakov and A. Zamolodchikoy, Nucl. Phys. B241(1984)333. | line | {
"top": 15,
"left": 17,
"right": 26,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 79,
"width": 516,
"height": 20,
"aspect_ratio": 25.8
} | |
image_876.jpg | {
"xmin": 304,
"ymin": 528,
"xmax": 511,
"ymax": 546
} | anatoly@slac.stanford.edu | | anatoly@slac.stanford.edu | line | {
"top": 13,
"left": 26,
"right": 13,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 27,
"width": 207,
"height": 18,
"aspect_ratio": 11.5
} | |
image_876.jpg | {
"xmin": 275,
"ymin": 396,
"xmax": 539,
"ymax": 413
} | a.melatos@physics.unimelb। edu। ରେ | a.melatos@physics.unimelb. edu. au | line | {
"top": 26,
"left": 24,
"right": 18,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 34,
"width": 264,
"height": 17,
"aspect_ratio": 15.53
} | |
image_876.jpg | {
"xmin": 358,
"ymin": 205,
"xmax": 457,
"ymax": 224
} | O. Skjacraascn | O. Skjacraascn | line | {
"top": 16,
"left": 11,
"right": 16,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 14,
"width": 99,
"height": 19,
"aspect_ratio": 5.21
} | |
image_8808.jpg | {
"xmin": 83,
"ymin": 686,
"xmax": 455,
"ymax": 703
} | ଏନକ୍ଲିଡିଆନ୍ ସ୍ପେସ୍ ରେ, ଲାଗ୍ରାଙ୍ଗିଆନ୍ ସାନ୍ଦ୍ରତା (57) ରୂପ ନେଇଥାଏ | | In Enclidean space, the Lagrangian density (57) takes the form | line | {
"top": 28,
"left": 18,
"right": 23,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 64,
"width": 372,
"height": 17,
"aspect_ratio": 21.88
} | |
image_8808.jpg | {
"xmin": 70,
"ymin": 816,
"xmax": 214,
"ymax": 832
} | ଯେଉଁଠାରେ ଆମର ପୂର୍ବପରି | where as before we have | line | {
"top": 17,
"left": 23,
"right": 29,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 21,
"width": 144,
"height": 16,
"aspect_ratio": 9
} | |
image_8808.jpg | {
"xmin": 69,
"ymin": 745,
"xmax": 508,
"ymax": 762
} | ଯାହା ଗତିଶୀଳ ସ୍ଥାନରେ ଶୂନ୍ୟ ତାପମାତ୍ରା ପ୍ରଚାରକକୁ ନେଇଥାଏ | | which leads to the zero temperature propagator in momentum space to be | line | {
"top": 10,
"left": 18,
"right": 14,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 54,
"width": 439,
"height": 17,
"aspect_ratio": 25.82
} | |
image_8808.jpg | {
"xmin": 70,
"ymin": 393,
"xmax": 750,
"ymax": 441
} | ଏପର୍ଯ୍ୟନ୍ତ ଆମର ଆଲୋଚନା ଏକ କାନୋନିକାଲ୍ ଆନ୍ସମ୍ବଲ୍ ପ୍ରସଙ୍ଗରେ ଅଛି ଯେଉଁଠାରେ କ chemical ଣସି ରାସାୟନିକ ସମ୍ଭାବନା ନାହିଁ |
ଯେତେବେଳେ ଆମର ସଂରକ୍ଷିତ ଚାର୍ଜ ଥାଏ ଏବଂ ଆମେ ଏକ ଗ୍ରାଣ୍ଡ୍ କାନୋନିକାଲ୍ ଆନ୍ସମ୍ବଲ୍ ସହିତ କାରବାର କରୁ, ରାସାୟନିକ ସମ୍ଭାବନା ସୃଷ୍ଟି ହୁଏ | ଇନ୍
ଏହି କ୍ଷେତ୍ରରେ, ହାମିଲଟନିଆନ୍ im ବିଭାଜନ କାର୍ଯ୍ୟର ସଂଜ୍ଞା ix ଜେନେରାଲାଇଜ୍ ହୋଇଛି | | So far our discussion has been within the context of a canonical ensemble where there is no chemical potential.
Chemical potentials arise when we have a conserved charge and we are dealing with a grand canonical ensemble. In
this case, the Hamiltonian im the definition of the partition function ix genoralized to [5] | line | {
"top": 12,
"left": 30,
"right": 13,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 310,
"width": 680,
"height": 48,
"aspect_ratio": 14.17
} | |
image_8812.jpg | {
"xmin": 71,
"ymin": 105,
"xmax": 750,
"ymax": 303
} | ଏହି କାଗଜରେ, ଆମେ Feyu ପାଇଁ ଥର୍ମାଲ୍ ଅପରେଟର ପ୍ରତିନିଧିତ୍ of ର କ interesting ତୁହଳପୂର୍ଣ୍ଣ ପ୍ରଶ୍ନକୁ ବ୍ୟବସ୍ଥିତ ଭାବରେ ଅଧ୍ୟୟନ କରିଛୁ |
ମଣିଷ ସୀମିତ ତାପମାତ୍ରାରେ | ଏକ ମିଶ୍ରିତ ସ୍ଥାନରେ କାମ କରି (r। 7) (କିମ୍ବା (t। #)) | ଆମେ ଏକ ସରଳ ଡେରିଭେସନ୍ ଦେଇଛୁ |
କଳ୍ପିତ ସମୟ ଫର୍ନାଲିଜିମ୍ ରେ ଥର୍ମାଲ୍ ଅପରେଟର ପ୍ରତିନିଧିତ୍ୱ, ଆମେ ଏପରି ଏକ ସରଳର ଉତ୍ପତ୍ତି ଅନୁସନ୍ଧାନ... | In this paper, we have systematically studied the interesting question of thermal operator representation for Feyu-
man geaphs at finite temperature. By working in a mixed space (r. 7) (or (t.# )). we have given a simpler derivation
of the thermal operator representation in the imaginary time forntalism, We have traced... | line | {
"top": 19,
"left": 23,
"right": 23,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 1322,
"width": 679,
"height": 198,
"aspect_ratio": 3.43
} | |
image_8812.jpg | {
"xmin": 71,
"ymin": 330,
"xmax": 186,
"ymax": 345
} | ସ୍ୱୀକୃତି | Acknowledgement | line | {
"top": 20,
"left": 17,
"right": 10,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 8,
"width": 115,
"height": 15,
"aspect_ratio": 7.67
} | |
image_884.jpg | {
"xmin": 61,
"ymin": 757,
"xmax": 397,
"ymax": 1007
} | ଏହାର ଉତ୍ପତ୍ତି ନିର୍ବିଶେଷରେ, ପ୍ରେରଣାଦାୟକ IMBH a
GC ରୁ ତାରାଗୁଡ଼ିକର ଅମ୍ବର ଏବଂ ସେମାନଙ୍କୁ (ଏବଂ
ଉଚ୍ଚ ବେଗରେ ଗାଲାକ୍ସିରୁ (ୟୁ ଏବଂ ଟ୍ରେମେନ 2003,
ଗୁଆଲାଣ୍ଡ୍ରିସ୍ ଇତ୍ୟାଦି ମଧ୍ୟ ଦେଖନ୍ତୁ | al। 2005) ବ୍ରାଉନ୍ ସିଟି al। 2005 ରେ res ଅଛି |
SDSS ତଥ୍ୟରେ ଏକ ଉଚ୍ଚ-ବେଗ ତାରାକୁ କେନ୍ଦ୍ରିତ କରିଛି ଏବଂ ଆର୍-
ଅନୁମାନ କରାଯାଇଛି ଯେ ଏହା ହୁଏତ ଜିସିରୁ ବାହାର କରାଯାଇଛି... | Regardless of its origin, the inpiraling IMBH will cject a
umber of stars from the GC and send them fying through (and
out of} the Galaxy at high velocities (Yu and Tremaine 2003,
see also Gualandris et. al. 2005). Brown ct. al. 2005 have res
cently ideatified a high-velocity star in SDSS data and have ar-
gued that it... | paragraph | {
"top": 21,
"left": 15,
"right": 12,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 996,
"width": 336,
"height": 250,
"aspect_ratio": 1.34
} | |
image_884.jpg | {
"xmin": 110,
"ymin": 259,
"xmax": 714,
"ymax": 494
} | ‘ତୁରନ୍ତ ଆଖପାଖରେ ଯୁବ ତାରକାଙ୍କ ଉପସ୍ଥିତି ଏବଂ SgrA * ର ଶକ୍ତିଶାଳୀ ଜୁଆର ଫିକ୍ଲ୍ଡ ସ୍ପଷ୍ଟ ହୋଇନାହିଁ |
ସେମାନଙ୍କର ଉତ୍ପତ୍ତି ପାଇଁ ବର୍ତ୍ତମାନର ଏକ ଲୋକପ୍ରିୟ ଧାରଣା ଯେ ତାରାମାନେ ଏକ Jntermediate- ମାସ ବ୍ଲାକ୍ ହୋଲ୍ ଦ୍ୱାରା ବସ୍ ହୋଇଥିଲେ |
(MBH) ଯାହାକି କିଛି ନିୟୁତ ବର୍ଷ ପୂର୍ବେ ଗାଲାକ୍ଟିକ୍ ସେଣ୍ଟରକୁ ପ୍ରେରଣା ଦେଇଛି | ୟୁ ଏବଂ ଟ୍ରେମେନ (2003) ଅଛି |
ଯୁକ୍ତି ଦର... | ‘The presence of young stars in the immediate vicinity and strong tidal ficld of SgrA* remains unexplained.
One currently popular idea for their origin posits that the stars were bused in by an Jntermediate- Mass Black Hole
(MBH) which has inspiraled into the Galactic Center a few million years ago. Yu and Tremaine (20... | line | {
"top": 28,
"left": 19,
"right": 22,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 1693,
"width": 604,
"height": 235,
"aspect_ratio": 2.57
} | |
image_884.jpg | {
"xmin": 427,
"ymin": 981,
"xmax": 764,
"ymax": 1010
} | ‘ଏକ IMBH କୁ stcllar cusp ଦେଇ ve ସହିତ ଉଡ଼ିବା ବିଷୟରେ ବିଚାର କର-
SerA * ରୁ ବ୍ୟାଡ୍ୟୁସ୍ ରେ ଅନୁମାନ କରିବା ଯୁକ୍ତିଯୁକ୍ତ | | ‘Consider an IMBH flying through the stcllar cusp with ve-
locity Ty, at radius r from SerA*. It is reasonable to assume | line | {
"top": 20,
"left": 26,
"right": 17,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 111,
"width": 337,
"height": 29,
"aspect_ratio": 11.62
} | |
image_8857.jpg | {
"xmin": 89,
"ymin": 809,
"xmax": 725,
"ymax": 879
} | [17] ରେ ଦିଆଯାଇଥିବା ଆନ୍ସିଜ୍ ସହିତ IIB ସିଦ୍ଧାନ୍ତ ଟାଇପ୍ କରିବାକୁ ଏହି ସମାଧାନକୁ ଉଠାଇବା ଏକ ଦଶ-ଡାଇମେନ୍ସନାଲ୍ ଉତ୍ପାଦନ କରେ |
ds ସହିତ ଫର୍ମର ମେନେଟ୍ରିକ୍ (4.4)? (4.18) ଏବଂ Aq) = dx ଦ୍ୱାରା ପ୍ରଦତ୍ତ | Sclf- ଡୁଆଲ୍ ପାଞ୍ଚ-ଫର୍ମ ହେଉଛି |
ଦ୍ୱାରା ପ୍ରଦତ୍ତ | Lifting this solution to type IIB theory with the ansiitz given in [17] yields a ten-dimensional
mnetric of the form (4.4) with ds? given by (4.18) and Aq) = dx. The sclf-dual five-form is
given by | line | {
"top": 21,
"left": 28,
"right": 26,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 227,
"width": 636,
"height": 70,
"aspect_ratio": 9.09
} | |
image_8899.jpg | {
"xmin": 78,
"ymin": 582,
"xmax": 686,
"ymax": 622
} | ଯେହେତୁ ଏହି ଇକନେସନ୍ ଅଣ-ନକାରାତ୍ମକ ଅଟେ ଆମେ ଦେଖୁ ଯେ ନିମ୍ନଲିଖିତ ପ୍ରତିବନ୍ଧକ ନିଶ୍ଚିତ ଭାବରେ ସନ୍ତୁଷ୍ଟ ହେବ,
ଯେତେବେଳେ ଆମେ ଚେର୍ନ-ସିମୋସ୍ ଅଂଶକୁ ସଟ୍ କରିବା | zcro କୁ, | Since this eqnation is non-negative we see that the following constraint must be satisfied,
when we sot the Chern-Simous part. to zcro, | line | {
"top": 26,
"left": 17,
"right": 25,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 150,
"width": 608,
"height": 40,
"aspect_ratio": 15.2
} | |
image_8899.jpg | {
"xmin": 77,
"ymin": 797,
"xmax": 686,
"ymax": 834
} | P 2 3 ପାଇଁ ଅଭିବ୍ୟକ୍ତିର ଅଗ୍ରଣୀ ଶବ୍ଦ ପ୍ରାଧାନ୍ୟ ଅଟେ ଏବଂ ତେଣୁ ଆମେ ପ୍ରଭାବଶାଳୀ ଭାବରେ ଛାଡିଛୁ |
ନିମ୍ନଲିଖିତ ପ୍ରତିବନ୍ଧକ ସହିତ | | For p 2 3 the leading term in the expression is dominant and so we are cffectively left
with the following constraint | line | {
"top": 24,
"left": 20,
"right": 28,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 116,
"width": 609,
"height": 37,
"aspect_ratio": 16.46
} | |
image_9008.jpg | {
"xmin": 96,
"ymin": 343,
"xmax": 663,
"ymax": 559
} | ଆମେ ଚାରିଟିରେ ହାଇପରକାହଲର୍ ଟର୍ସିଅନ୍ (କିମ୍ବା ହେଟେରୋଟିକ୍) ଜ୍ୟାମିତିର କିଛି ଗୁଣକୁ ପ୍ରୋତ୍ସାହିତ କରୁ |
ପରିମାପ ଯାହା ଏହାକୁ ଅଧିକ ଟ୍ରାକ୍ଟେବଲ୍ ଥା ଇଲ୍ ହାଇପରକାବଲର୍ ପ୍ରତିପକ୍ଷ କରିଥାଏ | ଆମେ ଦେଖାଉ |
ଯେ ind = 4 ହାଇପରକମ୍ପ୍ଲକ୍ସ ସ୍ଲୁକ୍ଲୁର୍ସ ଅଡ୍ ଦୁର୍ବଳ ଟର୍ସିଅନ୍ ହାଇପରକାବଲର୍ ଜ୍ୟାମିତିଗୁଡ଼ିକ ହେଉଛି |
ସାଏନ୍ ଆମେ ଏଭଳି ସ୍ପେସ୍ ଡିସାଇଟିଙ୍ଗ୍ କରୁଥିବା ସମାନ ଫର... | We prosent some properties of hyperkahler torsion (or heterotic) geometry in four
dimensions that make it evew more tractable thau ils hyperkabler counterpart. We show
that ind = 4 hypercomplox slruclures aud weak torsion hyperkabler geometries are the
saine. We present {wo equivalent formalisins desetibing such spaces... | line | {
"top": 19,
"left": 29,
"right": 29,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 980,
"width": 567,
"height": 216,
"aspect_ratio": 2.62
} | |
image_9008.jpg | {
"xmin": 347,
"ymin": 316,
"xmax": 412,
"ymax": 333
} | ବିସ୍ତୃତ | Abstract | line | {
"top": 20,
"left": 12,
"right": 10,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 7,
"width": 65,
"height": 17,
"aspect_ratio": 3.82
} | |
image_9008.jpg | {
"xmin": 167,
"ymin": 183,
"xmax": 592,
"ymax": 213
} | ଆଇସୋମେଟ୍ରି ବିନା ହେଟେରୋଟିକ୍ ଜ୍ୟାମିତି | | Heterotic geometry without isometries | line | {
"top": 30,
"left": 21,
"right": 21,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 37,
"width": 425,
"height": 30,
"aspect_ratio": 14.17
} | |
image_9038.jpg | {
"xmin": 95,
"ymin": 630,
"xmax": 219,
"ymax": 655
} | ସନ୍ଦର୍ଭ | References | line | {
"top": 23,
"left": 30,
"right": 14,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 7,
"width": 124,
"height": 25,
"aspect_ratio": 4.96
} | |
image_9038.jpg | {
"xmin": 102,
"ymin": 676,
"xmax": 704,
"ymax": 751
} | [1] N. Arkani-Hamed, $। ଡିମୋପୁଲୋସ୍ ଏବଂ ଜି। ଆର ଡାଲୀ, ଫିଜ୍ | Lett B 428, 263
(1998) [arXiv: hep-ph / 9803315]; ମୁଁ, ଅଟୋଏଡିସ୍, ଏନ ଆରକୋନି-ହେମେଡ, $। ଡିମୋପୁଲୋସ୍ ଏବଂ
G. R. Dvali, Phys। Lett B 436, 257 (1998) [arXiv: hep-ph / 9804393] | | [1] N. Arkani-Hamed, $. Dimopoulos and G. R. Dvali, Phys. Lett. B 428, 263
(1998) [arXiv:hep-ph/9803315]; I, Autouiadis, N. Arkoni-Hamed, $. Dimopoulos and
G. R. Dvali, Phys. Lett. B 436, 257 (1998) [arXiv:hep-ph/9804393]. | line | {
"top": 12,
"left": 21,
"right": 23,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 228,
"width": 602,
"height": 75,
"aspect_ratio": 8.03
} | |
image_9038.jpg | {
"xmin": 102,
"ymin": 769,
"xmax": 701,
"ymax": 817
} | [2] D. Cremados, L. E. Thanez ଏବଂ F. Marchesano, Nucl | ପଦାର୍ଥ B 643, 93 (2002)
[arXiv: hop-th / 0205074] | | [2] D. Cremados, L. E. Thanez and F. Marchesano, Nucl. Phys. B 643, 93 (2002)
[arXiv:hop-th/0205074]. | line | {
"top": 11,
"left": 26,
"right": 16,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 107,
"width": 599,
"height": 48,
"aspect_ratio": 12.48
} | |
image_90.jpg | {
"xmin": 195,
"ymin": 891,
"xmax": 265,
"ymax": 904
} | 3। ରେସୁଲି | 3. RESULI'S | line | {
"top": 24,
"left": 19,
"right": 20,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 9,
"width": 70,
"height": 13,
"aspect_ratio": 5.38
} | |
image_90.jpg | {
"xmin": 67,
"ymin": 836,
"xmax": 394,
"ymax": 880
} | ପୃଷ୍ଠଭୂମିର ନକାରାତ୍ମକ ସ୍ଥାନୀୟ ଘନତା ଉତ୍ପାଦନ କରେ: ପାଇଁ |
ସୁବିଧା, ପ୍ରଦର୍ଶନ ପାଇଁ ଆମେ Zs ରେ 5 ଯୋଗ କରୁ |
ଫଳାଫଳରୁ ଆସ, | of the background produces negative local densities: for
convenience, we add 5 to Zs for the purpose of displaying
come of the results, | line | {
"top": 11,
"left": 21,
"right": 21,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 109,
"width": 327,
"height": 44,
"aspect_ratio": 7.43
} | |
image_9233.jpg | {
"xmin": 109,
"ymin": 729,
"xmax": 684,
"ymax": 966
} | 6 ଟି ନାୟକର ଦୃଶ୍ୟଟି KR ସହିତ ଜଡିତ | ତିନୋଟି ଟେନସର୍ ହାଇ।, କ୍ୟାଲ୍
ପୃଷ୍ଠଭୂମି ସ୍ପେସ୍ ଟାଇମ୍ ର ଟର୍ସିଓ ଭାବରେ ବ୍ୟାଖ୍ୟା କର | ଅନୁସରଣ (ସେ 27 ରେ ଫର୍ମାଲିସୁନ୍]
ଜଣେ ଏକ ଆଣ୍ଟିସୋମୋଟ୍ରିକ୍ ଟର୍ସିଅନ୍ ଟନ୍ସର୍ ଟାଇ, ଅନୋଡୁଲୋ ସୋ ସହିତ yy ଚିହ୍ନଟ କରିପାରିବ |
ନଲିପ୍ଲିକେଟିଭ୍ କସଲାଣ୍ଟ ଯାହା ଟର୍ସିଅନ୍- KR କପଲିଙ୍ଗ୍ ର che ଶକ୍ତି ନିୟନ୍ତ୍ରଣ କରିଥାଏ | ପ୍ରୋସେନି
ହାଇର ପର... | The appearanee of 6 nay be related to the fact that the KR. three tensor Hy., cal
be interpreted as the torsiou of background spacetime. Following (he formalisun in 27]
one can identify yy with a complotoly antisymmotric torsion tonsor Tyy, unodulo sou
nulliplicative couslant which regulates che strength of torsion-KR ... | line | {
"top": 17,
"left": 13,
"right": 20,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 1006,
"width": 575,
"height": 237,
"aspect_ratio": 2.43
} | |
image_9233.jpg | {
"xmin": 110,
"ymin": 407,
"xmax": 684,
"ymax": 505
} | ପାରାମିଟରର ପ୍ରୋସେନି, ଯାହାକୁ ଆମେ ଏକ ପ୍ରକୃତ ଏବଂ ବର୍ତ୍ତମାନ ଜରୁରୀ ବୋଲି ଅନୁମାନ କରୁ |
ସ୍ଥିର, ନା, ସହିତ ଡିଲାଟନ୍ ଯୋଡିବାର ଷ୍ଟ୍ରଗ୍ ପାଇଁ ଏକ ନିୟନ୍ତ୍ରକ ଭାବରେ ବିବେଚନା କରାଯାଏ |
ମ୍ୟାକ୍ସୱେଲ କ୍ଷେତ୍ର | ଗିବନ୍ସଙ୍କ କାର୍ଯ୍ୟରେ ଏହିପରି ପାରାମିଟରକୁ ପ୍ରଥମେ ବିଚାରକୁ ନିଆଯାଇଥିଲା |
ଏବଂ ମାଓଡା [5, 6] ଡିଲାଟନ୍ ବ୍ଲାକ୍ ହୋଲ୍ ଏବଂ ଉଚ୍ଚ ଡିଟ୍ନେନ୍ସରେ ମମବ୍ରାଉସ୍ ର କାଉ... | The prosenee of the parameter a, which we assume to be a real and now-urgative
constant, nay be considered as a regulator for the streugth of dilaton coupling with the
Maxwell field. Such a parameter was originally taken into account in the works of Gibbons
and Maoda [5, 6] in the coutext of dilaton black holes and mom... | line | {
"top": 25,
"left": 30,
"right": 29,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 389,
"width": 574,
"height": 98,
"aspect_ratio": 5.86
} | |
image_9262.jpg | {
"xmin": 367,
"ymin": 313,
"xmax": 436,
"ymax": 331
} | R. ଦିଆଗଲା! | R. Given! | line | {
"top": 19,
"left": 19,
"right": 11,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 10,
"width": 69,
"height": 18,
"aspect_ratio": 3.83
} | |
image_9262.jpg | {
"xmin": 152,
"ymin": 357,
"xmax": 647,
"ymax": 375
} | ମ୍ୟୁଥେରଟିକ୍ସର epartnent, Bogazicd University, Betek, Istunbul 243842 ତୁର୍କ | | epartnent of Mutherutics, Bogazicd University, Betek, Istunbul 243842. Turk | line | {
"top": 29,
"left": 17,
"right": 29,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 76,
"width": 495,
"height": 18,
"aspect_ratio": 27.5
} | |
image_9272.jpg | {
"xmin": 113,
"ymin": 602,
"xmax": 693,
"ymax": 622
} | କଳିଙ୍ଗ ସ୍ପିନରର ଏକ ଅତିରିକ୍ତ ବୀଜ ବର୍ଣ୍ଣିତ ଅବସ୍ଥା ଭାବରେ ଏବଂ ସେଟିଂ ଦ୍ୱାରା ଏହା ଉପଶମ ହୋଇପାରିବ | | as an additional algebraic condition ou the Killing spinor and this can be cusured by setting | line | {
"top": 25,
"left": 19,
"right": 26,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 89,
"width": 580,
"height": 20,
"aspect_ratio": 29
} | |
image_9272.jpg | {
"xmin": 185,
"ymin": 359,
"xmax": 680,
"ymax": 378
} | Lo ଲୋ ଲେ ସଂଯୋଜନା ଏବଂ Q4 ave ଅପରେଟୋ ସହିତ ଆଂଶିକ ଡେରିଭେଟିକ୍ସ | | ¢ the partial derivatives with respect Lo Lhe coordinates and Q4 ave the operato | line | {
"top": 18,
"left": 29,
"right": 16,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 59,
"width": 495,
"height": 19,
"aspect_ratio": 26.05
} | |
image_9314.jpg | {
"xmin": 95,
"ymin": 73,
"xmax": 721,
"ymax": 263
} | ଜେନ୍ରାଲ୍ ସେଲେଟିଭିଟି ଏକ ଲୋରେଣ୍ଟଜିଆନ୍ ମେଟ୍ରିକ୍ g ସହିତ ଏକ ମାଧ୍ୟାକର୍ଷଣ କ୍ଷେତ୍ରକୁ ମାଧ୍ୟାକର୍ଷଣ କ୍ଷେତ୍ରକୁ ଧାରଣା କରେ |
ସ୍ପେସ୍ ଟାଇମ୍ ମେନିଫୋଲ୍ଡ M. ଏହି ପରିଚୟ ମୂଳଗୁଡ଼ିକ cqnivalence ନୀତିରେ, ic।
ଦୁଇଟି ସ୍ ely ାଧୀନ ଭାବରେ ପଡୁଥିବା ବିନ୍ଦୁ କଣିକା ମଧ୍ୟରେ ଜୁଆର ତ୍ୱରାନ୍ୱିତର ଏକ ମାଧ୍ୟାକର୍ଷଣ |
ଦୁଇଟି gcodesics ମଧ୍ୟରେ ବିଚ୍ଛିନ୍ନତା ପରି କ୍ଷେତ୍ର ଯାହା ଅ... | Gencral celativity ideutifies the gravitational field with a Lorentzian metric g on a smooth
spacetime manifold M. This identification roots in the cqnivalence principle, ic., in the inter-
pretation of the tidal acceleration between two freely falling point particles iu a gravitational
field as the deviation hetween t... | line | {
"top": 26,
"left": 17,
"right": 23,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 595,
"width": 626,
"height": 190,
"aspect_ratio": 3.29
} | |
image_9440.jpg | {
"xmin": 124,
"ymin": 486,
"xmax": 703,
"ymax": 645
} | ପରବର୍ତ୍ତୀ ଅଣ-ଆବେଲିଆନ୍ ୟାଙ୍ଗ-ମିଲ୍ସ ସୁପ୍ରିମୁଲ ସହିତ ବିଭାଗକୁ ବର୍ଣ୍ଣନା କରେ |
tiplct। ଏହା ହଟ୍ ସିସି ଏବଂ ସିଏନ୍ଏମ୍ ସିଷ୍ଟମ୍ ପାଇଁ କରାଯାଇଥାଏ | ସୁପରସ୍ପେସ୍ ଜ୍ୟାମିତି |
ଭେକ୍ଟର ମଲ୍ଟିପଲେଟ୍ ଗୁଡିକ ଦିଆଯାଏ ଏବଂ ଛଅ ଡାଇମେନ୍ ର ସମସ୍ତ ଦିଗ ପାଇଁ ଗଣନା-
sional manifold ଦର୍ଶାଯାଇଛି | ଏହା ପୁଣି ଦେଖାଯାଇଛି 4D formal ପଚାରିକତା ବର୍ଣ୍ଣନା କରିବାରେ ସକ୍ଷମ,
ଉଭୟ 6D ... | The next. section describes the conpling to the non-Abelian Yang-Mills superimul-
tiplct. This is carried out for hoth CC and CNM systems. The superspace geometry
of the vector multiplets is given and the councctions for all directions of the six dimen-
sional manifold are shown. It is again shown the 4D formalism is c... | line | {
"top": 29,
"left": 16,
"right": 11,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 567,
"width": 579,
"height": 159,
"aspect_ratio": 3.64
} | |
image_9440.jpg | {
"xmin": 124,
"ymin": 754,
"xmax": 703,
"ymax": 912
} | ପରବର୍ତ୍ତୀ ବିଭାଗଟି 6D CNM deserip- ଏମ୍ବେଡ୍ କରିବାର ସମସ୍ୟାକୁ ସମାଧାନ କରେ |
ଏକ ପ୍ରୋଜେକ୍ଟିଭ୍ ସୁପରସ୍ପେସରେ ହାଇପରମଲ୍ଟିପ୍ଲେଟ୍ ଏବଂ ଭେକ୍ଟର nmultiplet ର ଟାଇନ୍ | ଏହା ହେଉଛି
ହାସଲ ହୋଇଛି ଏବଂ ଏହା 4D ମାମଲାରୁ ଜଣାଶୁଣା ସଂରଚନାକୁ ଦର୍ଶାଯାଇଛି |
6D ପାଇଁ ଅକ୍ଷୁର୍ଣ୍ଣ | ଟ୍ରପିକାଲ୍ ଏବଂ ପୋଲାର ମଲ୍ଟିପ୍ଲେଟ୍ ମିଳିଲା | ଯୋଡି ହୋଇଥିବା ଏମ୍ବେଡିଂ |
ହାଇପରମଲ୍ଟିପ୍ଲେଟ୍... | The subsequent section addresses the problem of embedding the 6D CNM deserip-
tion of the hypermultiplet and vector nmultiplet in a projective superspace. This is
achieved and it is shown the previonsly known structures from the case of 4D remain
intact for 6D. Tropical and polar multiplets are found. The embedding of ... | line | {
"top": 11,
"left": 18,
"right": 14,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 486,
"width": 579,
"height": 158,
"aspect_ratio": 3.66
} | |
image_9440.jpg | {
"xmin": 123,
"ymin": 196,
"xmax": 703,
"ymax": 308
} | ଏହାକୁ ଦୃଷ୍ଟିରେ ରଖି, ଏହି କାର୍ଯ୍ୟର ଏକ ମୂଳ ଉଦ୍ଦେଶ୍ୟ ହେଉଛି ସ୍ୱୟଂଚାଳିତ ପରିମାଣ ବହନ କରିବା |
6D AW = 1 ହାଇପର୍ମିଟିପଲେଟ୍ ର CNM ସୂତ୍ରର | ଯେପରି ଜଣାଶୁଣା,
CNM ଯୋଡି ପ୍ରୋଜେକ୍ଟିଭ୍ ସୁପରସ୍ପେସ୍ ପାଇଁ ଏକ ନାଟ୍ରାଲ୍ ଏକ୍ସଟେନ୍ସନ୍ ଧାରଣ କରେ | Thrs onr ର ଅଂଶ ଭାବରେ |
ଉପସ୍ଥାପନା ଆମେ ପ୍ରୋଜେକ୍ଟିଭ୍ ସୁପରସ୍ପେସ୍ ର ପ୍ରଭାବ ବିଷୟରେ ଏକ ଆଲୋଚନା ଅନ୍ତର୍ଭୂକ୍ତ କରୁ |
ବ... | With this in mind, a primary purpose of this work is to carry aut the quantization
of the CNM formulation of the 6D AW = 1 hypermnitiplet. As is well known, the
CNM pair possesses a natnral extension to projective superspace. Thns as part of onr
presentation we include a discussion of the implications of the projective... | line | {
"top": 12,
"left": 27,
"right": 14,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 381,
"width": 580,
"height": 112,
"aspect_ratio": 5.18
} | |
image_9452.jpg | {
"xmin": 89,
"ymin": 472,
"xmax": 725,
"ymax": 709
} | ଯେଉଁଠାରେ ଆମେ କେବଳ ଅସମାନ ବିକୃତି ତାଲିକାଭୁକ୍ତ କରିଛୁ, ଚିରାଲ୍ ରିଙ୍ଗ୍ ସମ୍ପର୍କ Y କୁ ନାସ୍ କରି? ~ 0 ଏବଂ
TrX * ଦ୍ୱାରା ବିକୃତି ସମାନ ଅଟେ | TrX ଦ୍ୱାରା ବିକୃତିକୁ? of ର ପରିବର୍ତ୍ତନ ଦ୍ୱାରା |
ଭେରିଏବଲ୍ ପ୍ରଥମ ଚାରୋଟି ବିକୃତି ଏକ ପାରସ୍ପରିକ ସ୍ଥିର ବିନ୍ଦୁକୁ ନେଇଥାଏ, ଯେହେତୁ କ none ଣସିଟି ନୁହେଁ |
ଅନୁମାନ 1) -3) ଏହି ଉପଖଣ୍ଡର ଆରମ୍ଭରେ ସ୍ଥିର ଅଟେ | ପରିସର ରେ
... | where we listed only inequivalent deformations, nsing the chiral ring relation Y? ~ 0 and the
fact that the deformation by TrX* is cquivalent. to the deformation by TrX?¥ by a change of
variables. The first four deformations do uot lead to an interacting fixed point, since none of
the assumptions 1)-3) at the beginning... | line | {
"top": 12,
"left": 29,
"right": 18,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 715,
"width": 636,
"height": 237,
"aspect_ratio": 2.68
} | |
image_9452.jpg | {
"xmin": 89,
"ymin": 711,
"xmax": 724,
"ymax": 782
} | MF ଫର୍ମର ଅନ୍ୟ ସ୍ଥିର ବିନ୍ଦୁଗୁଡ଼ିକର ପ୍ରାସଙ୍ଗିକ TrX ™ Y "ବିକୃତି ଅଧ୍ୟୟନ କରାଯାଇପାରେ |
ସମାନ ଭାବରେ ସେମାନଙ୍କ ମଧ୍ୟରୁ ଅଧିକାଂଶ ଏକ ପାରସ୍ପରିକ ସ୍ଥିର ବିନ୍ଦୁରେ ଲୋଡ୍ କରନ୍ତି ନାହିଁ | ଏହାର ବ୍ୟତିକ୍ରମ ହେଉଛି ଜନତା |
TeX ଦ୍ୱାରା ବିକୃତି? M2, 9), m2 = 1,2,3 ଯାହା ଆଜ୍ ସିଦ୍ଧାନ୍ତକୁ ନେଇଥାଏ | | Relevant TrX™Y" deformations of other fixed points of the form MF can be studied
similarly. Most of them do not load to an interacting fixed point. The exception is the mass
deformation by TeX? of M2, 9), m2 = 1,2,3 that leads to the Az theory. | line | {
"top": 20,
"left": 21,
"right": 24,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 259,
"width": 635,
"height": 71,
"aspect_ratio": 8.94
} | |
image_9452.jpg | {
"xmin": 88,
"ymin": 407,
"xmax": 726,
"ymax": 447
} | ଚିତ୍ର 12: ମେସନ୍ ଅପରେଟର୍ସ ଦ୍ caused ାରା ସୃଷ୍ଟି ହୋଇଥିବା RG ପ୍ରବାହ ଦ୍ New ାରା ନୂତନ ସ୍ଥିର ପଏଣ୍ଟଗୁଡିକ ଫ୍ରୋଏନ୍ E କୁ ପ୍ରାପ୍ତ କଲା | ତୀରଗୁଡ଼ିକ
ଅନୁମୋଦିତ RG ପ୍ରବାହକୁ ବିଚାର କର, ଡାସେଡ୍ ରେଖାଗୁଡ଼ିକ କେବଳ ସମ୍ପର୍କକୁ ଜାଗ୍ରତ କରିବା ପାଇଁ ବ୍ୟବହୃତ ହୁଏ, | Figure 12: New fixed points obtaiued froin E by RG flows caused by meson operators. The arrows
judicate allowed RG flows, Dashed lines are used just to wake the relations oasicr to understand, | line | {
"top": 22,
"left": 16,
"right": 14,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 228,
"width": 638,
"height": 40,
"aspect_ratio": 15.95
} | |
image_9471.jpg | {
"xmin": 155,
"ymin": 277,
"xmax": 667,
"ymax": 392
} | [7] କେ ବେକର୍, ଏମ୍ ବକର୍ ଏବଂ ଏ ଷ୍ଟ୍ରୋମିଙ୍ଗର୍, “ପାଞ୍ଚ ବ୍ରେନ୍, ମେମ୍ବ୍ରେନ୍ |
ଏବଂ Nou-Perturbative String Theory। ” Nucl.Phys। BdS6 (1995) 130-
152 [ହେପ-ଥ / 9507158]; ଇ ୱିଟେନ୍, “ଅଣ-ପର୍ଟର୍ବାଟିଭ୍ ସୁପରପାଟେନସିଆଲ୍ ଇନ୍ |
ଷ୍ଟ୍ରିଙ୍ଗ୍ ସିଦ୍ଧାନ୍ତ | ” Nucl.Phys। B474 (1996) 343-360 [hep-th / 9604030]; ଜେ।
ହାର୍ଭେ ଏବଂ ଜି ମୋର୍, "ସ୍ନପର୍ପୋଟେ... | [7] K. Becker, M. Bocker and A. Strominger, “Fivebranes, Membranes
and Nou-Perturbative String Theory.” Nucl.Phys. BdS6 (1995) 130-
152 [hep-th/9507158]; E. Witten, “ Non-Perturbative Superpatentials In
String Theory.” Nucl.Phys. B474 (1996) 343-360 [hep-th/9604030]; J.
Harvey and G. Moore, "Snperpotentials and Membran... | line | {
"top": 28,
"left": 14,
"right": 28,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 372,
"width": 512,
"height": 115,
"aspect_ratio": 4.45
} | |
image_9471.jpg | {
"xmin": 155,
"ymin": 405,
"xmax": 667,
"ymax": 559
} | [8] ଜି ମୋର୍, ଜି ପେରାଡଜ୍ ଏବଂ ଏନ ସାଉଲିନା, “ହେଟେରୋଟିକ୍ M- ରେ ଅସ୍ଥିରତା-
ସିଦ୍ଧାନ୍ତ induecd hy ଖୋଲା ମେମ୍ବ୍ରେନ୍ ତତକ୍ଷଣାତ୍, ”Nucl.Phys। B607 (2001)
117-154 fhop-th / 0012104); E. Lima, B. A, Qvrut, J. Park ଏବଂ R।
ରେନ୍ବାଚର୍, “ମେମ୍ବ୍ରେନ୍ ଟ୍ରରୁ ନୋ-ପର୍ଟନ୍ରବାଟିଭ୍ ସୁପ୍ରିପେଣ୍ଟେନସିଆଲ୍
ହେଟେରୋଟିକ୍ ଏମ-ଥୋରିରେ ସ୍ଥିର, ”Nucl.Phys। B614 (2001... | [8] G. Moore, G. Peradzc and N. Saulina, “Instabilities in heterotic M-
theory induecd hy open membrane instantous,” Nucl.Phys. B607 (2001)
117-154 fhop-th/0012104); E. Lima, B. A, Qvrut, J. Park and R
Reinbacher, “Nou-Pertnrbative Supcrpetentials from Membrane Tr-
stantous in Heterotic M-Thoory,” Nucl.Phys. B614 (2001... | line | {
"top": 13,
"left": 14,
"right": 10,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 487,
"width": 512,
"height": 154,
"aspect_ratio": 3.32
} | |
image_9488.jpg | {
"xmin": 92,
"ymin": 448,
"xmax": 721,
"ymax": 497
} | ପ୍ରଭାବଶାଳୀ ସୁପରପୋଟେନସିଆଲ୍ ପାଇଁ ଆମେ ଏହି ବିଭାଗକୁ ଏକ ସମ୍ପୂର୍ଣ୍ଣ ଫର୍ମୁଲା ସହିତ ସମାପ୍ତ କରୁ | Com-
bining eqs (4.4), (4.11), (4.21), ଏବଂ (4.25) ଏକତ୍ର, ଆମେ ପହଞ୍ଚିବା | | We conclude this section with a complete forumula for the effective superpotential. Com-
bining eqs. (4.4), (4.11), (4.21), and (4.25) together, we arrive at | line | {
"top": 12,
"left": 26,
"right": 27,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 158,
"width": 629,
"height": 49,
"aspect_ratio": 12.84
} | |
image_9488.jpg | {
"xmin": 93,
"ymin": 145,
"xmax": 721,
"ymax": 194
} | ଉପରେ କଠିନ ଚିତ୍ର | ଏଥର ଆମେ ସିଲିଣ୍ଡରର ଚାରିପାଖରେ ଦୁଇଟି ଲୁପ୍ ର ଏକ କାଉନ୍ସିଟେଡ୍ ସିଷ୍ଟମ୍ ପାଇଥାଉ |
ଏବଂ ଦୁଇଟି ଭୂଲମ୍ବ ରେଖା, ଏବଂ ଇଣ୍ଟିଗାଲ୍ ଗୁଡ଼ିକର ମୂଲ୍ୟାଙ୍କନ ଆମକୁ ଦେଇଥାଏ | | tight picture above. This time we get a counccted system of two loops around the cylinder
and two vertical lines, and ovaluating the integrals gives us | line | {
"top": 12,
"left": 16,
"right": 16,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 160,
"width": 628,
"height": 49,
"aspect_ratio": 12.82
} | |
image_9488.jpg | {
"xmin": 93,
"ymin": 323,
"xmax": 388,
"ymax": 343
} | ତେଣୁ ସମୁଦାୟ ଏକ ବିହୀନ ସ୍ୱାଦ ଅମଳ କରେ | | hence altogether one massless flavor yields | line | {
"top": 16,
"left": 28,
"right": 11,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 36,
"width": 295,
"height": 20,
"aspect_ratio": 14.75
} | |
image_9608.jpg | {
"xmin": 112,
"ymin": 350,
"xmax": 684,
"ymax": 415
} | iu asimptolic region vr? +2? > oo 2 / vr74 2 ଲାଇନାଇଲ୍ ସହିତ | ହୋରେ ଆଫ ହେଉଛି ଇନସାସ୍ |
ଅଡି J, ଏବଂ J ହେଉଛି କୋଣାର୍କ ମୁହୂର୍ତ୍ତ | 1 ଏବଂ on ଉପରେ eommeuts ପାଇଁ [14] ଦେଖନ୍ତୁ | ବର୍ତ୍ତମାନ ବ୍ୟବହାର କରୁଛି |
ଇକ୍। (6.4) ଇକ୍ ସହିତ ଏକତ୍ର | (3.8) ଅଡ୍ ଇକ୍। (3.2) ଆମେ ପାଇବୁ | | iu the asyimptolic region vr? +2? > oo with 2/vr74 2 linile. Hore Af is the inass
aud J, and J are the angular momenta. See [14] for eommeuts on 1 and ¢. Using now
Eq. (6.4) together with Eq. (3.8) aud Eq. (3.2) we get | line | {
"top": 11,
"left": 16,
"right": 10,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 252,
"width": 572,
"height": 65,
"aspect_ratio": 8.8
} | |
image_9608.jpg | {
"xmin": 113,
"ymin": 78,
"xmax": 471,
"ymax": 98
} | ପାଞ୍ଚ-ଡାଇମେନ୍ସନାଲ୍ ଅସାମାଜିକ ଭାବରେ ହାଟ ସ୍ପେସ୍-ଟାଇମ୍ | | Five-dimensional asymptotically Hat space-times | line | {
"top": 17,
"left": 12,
"right": 17,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 52,
"width": 358,
"height": 20,
"aspect_ratio": 17.9
} | |
image_9608.jpg | {
"xmin": 112,
"ymin": 822,
"xmax": 198,
"ymax": 839
} | 2 4 —oc ପାଇଁ | for 2 4 —oc. | line | {
"top": 19,
"left": 10,
"right": 23,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 12,
"width": 86,
"height": 17,
"aspect_ratio": 5.06
} | |
image_9608.jpg | {
"xmin": 112,
"ymin": 518,
"xmax": 549,
"ymax": 538
} | ଶେଷରେ, ଆମେ Eq ରୁ ଦେଖିବା | (6.4) Eq ବ୍ୟବହାର କରି | (3.10) ଯାହାକି ଅଗ୍ରଣୀ କ୍ରମକୁ | | Finally, we see from Eq. (6.4) using Eq. (3.10) that to leading order | line | {
"top": 28,
"left": 26,
"right": 24,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 78,
"width": 437,
"height": 20,
"aspect_ratio": 21.85
} | |
image_9697.jpg | {
"xmin": 543,
"ymin": 773,
"xmax": 628,
"ymax": 791
} | ମାଧ୍ୟାକର୍ଷଣ ପାଇଁ | | for graviton | line | {
"top": 26,
"left": 17,
"right": 22,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 18,
"width": 85,
"height": 18,
"aspect_ratio": 4.72
} | |
image_9697.jpg | {
"xmin": 88,
"ymin": 302,
"xmax": 715,
"ymax": 396
} | ବନ୍ଦ ଷ୍ଟ୍ରିଙ୍ଗ୍ ଫିକ୍ସିଂ ପାଇଁ ns କୁ ହାରାହାରି କ୍ଷୟ ହାର ଗଣନା କରିବାକୁ ଦିଅ: (i) ପ୍ରାରମ୍ଭିକ ପରିମାଣ |
ସ୍ଥିତି (M? = N), (ii) ଅନ୍ତିମ ରାଜ୍ୟଗୁଡିକର (ମାଧ୍ୟାକର୍ଷଣ କିମ୍ବା କାଲୁଜେ-କ୍ଲୋଇନ୍ ମୋଡ୍), ଏବଂ
(iii) ଅନ୍ୟ ଅନ୍ତିମ ରାଜ୍ୟଗୁଡ଼ିକର ଜନସଂଖ୍ୟା (MT? = N ’1 p? | k *) | Wo do uot fix, ତଥାପି ,।
ନିର୍ଦ୍ଦିଷ୍ଟ ପ୍ରାରମ୍ଭିକ ଅବସ୍ଥା (ଯାହା ଉପରେ ଆମେ ହାରାହ... | Let ns compute the average decay rate for closed strings fixing: (i) the mass of the initial
state (M? = N), (ii) ono of the final states (the graviton or the Kaluze-Kloin mode), and
(iii) the mass of the other final states (MT? = N’ 1 p? | k*). Wo do uot fix, however, the
specific initial state (over which we average)... | line | {
"top": 15,
"left": 27,
"right": 16,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 386,
"width": 627,
"height": 94,
"aspect_ratio": 6.67
} | |
image_9719.jpg | {
"xmin": 93,
"ymin": 289,
"xmax": 703,
"ymax": 347
} | ବର୍ତ୍ତମାନ f ଏବଂ g କାର୍ଯ୍ୟଗୁଡ଼ିକ ଉପରେ ଏକ ପ୍ରତିବନ୍ଧକ ଭାବରେ, ଆମେ ଆବଶ୍ୟକ କରୁ ଯେ ସମୀକରଣ (6.16) ଏବଂ |
(6.17) (6.7) ର ଆକର୍ଷଣକାରୀ cqmations ସହିତ ସୁସଙ୍ଗତ, A (p.q) ପାଇଁ ଏକ ଆର୍ବି ଭାବରେ ପରିଗଣିତ |
frnction ପ୍ରଦାନ କରାଯାଇଛି ତାହା ହେଉଛି, ନିମ୍ନଲିଖିତ ଦୁଇଟି ସମୀକରଣ ଶୋନ୍ଲ୍ଡ ଧାରଣ କରେ | | Now as a constraint on the functions f and g, we require that the equations (6.16) and
(6.17) are consistent with the attractor cqmations of (6.7), for A(p.q) treated as an arbi-
trary given frnction. That is, the following two equations shonld hold | line | {
"top": 27,
"left": 26,
"right": 19,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 263,
"width": 610,
"height": 58,
"aspect_ratio": 10.52
} | |
image_9719.jpg | {
"xmin": 93,
"ymin": 491,
"xmax": 493,
"ymax": 514
} | x3 = ବିଜ୍ଞାପନ * f, (p *) ସହିତ | £ 4 = Agtg * (p *) ଏବଂ qy = -124 | | with x3 = Ad*f,(p*). £4 = Agtg*(p*) and qy = -124 | line | {
"top": 26,
"left": 25,
"right": 30,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 66,
"width": 400,
"height": 23,
"aspect_ratio": 17.39
} | |
image_9719.jpg | {
"xmin": 93,
"ymin": 107,
"xmax": 703,
"ymax": 147
} | (A, 7) ଏବଂ (p.q) ମଧ୍ୟରେ ଅଭିଧାନ ବର୍ତ୍ତମାନ ସମୀକରଣର ସମାଧାନ ଦ୍ୱାରା ଦିଆଯାଇଛି |
{6.13) ଏବଂ (6.15) | ଯେପରି ପ read େ | | The dictionary between (a, 7) and (p.q) is now given by the solution to the equations
{6.13) and (6.15). which reads as | line | {
"top": 15,
"left": 11,
"right": 28,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 110,
"width": 610,
"height": 40,
"aspect_ratio": 15.25
} | |
image_9719.jpg | {
"xmin": 92,
"ymin": 627,
"xmax": 702,
"ymax": 685
} | ତେଣୁ, ପ୍ରଭାବଶାଳୀ ଓଲଟା ଲାପ୍ଲେସ୍ ଟ୍ରାସ୍ଫର୍ମେସନ୍, (6.14), ମୂଳ OSV ଠାରୁ ଭିନ୍ନ |
ଫର୍ମୁଲା, (1.5), ଏକ ମାପନେର୍ A by ଯାହା ଫର୍ମରେ କିଛି ଅଟେ, ମେଟ୍ରିକ୍ mmeasnrc
‘Of (1.6) ଏବଂ ଯାକୁବ-ମାଟ୍ରିକ୍ସ (4.8) ରେ | So, the effective inverse Laplace trausformation, (6.14), differs from the original OSV
formula, (1.5), by a measnre A¥ which in form is something, betwoon the metric mmeasnrc
‘of (1.6) and the Jacobian-matrix in (4.8) | line | {
"top": 29,
"left": 15,
"right": 17,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 186,
"width": 610,
"height": 58,
"aspect_ratio": 10.52
} | |
image_9719.jpg | {
"xmin": 94,
"ymin": 516,
"xmax": 703,
"ymax": 552
} | ଏହି ଆବଶ୍ୟକତାଗୁଡ଼ିକୁ ପ୍ରଦାନ କରି, (6.11) ର ପ୍ରଥମ କ୍ରମ ସାଡଲ୍-ପଏଣ୍ଟ ମୂଲ୍ୟାଙ୍କନ ଫର୍ମ ନେଇଥାଏ |
ସହିତ (6.14) ସହିତ | | Given these requirements, the first order saddle-point evaluation of (6.11) takes the form
of (6.14) with | line | {
"top": 18,
"left": 21,
"right": 17,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 107,
"width": 609,
"height": 36,
"aspect_ratio": 16.92
} | |
image_9735.jpg | {
"xmin": 203,
"ymin": 357,
"xmax": 608,
"ymax": 399
} | ଇନଷ୍ଟିଚ୍ୟୁଟ୍ ଅଫ୍ ପାର୍ଟିକାଲ୍ ଫିଜିକ୍ସ, ସେଣ୍ଟ୍ରୁଲ୍ ଚାଇନା ସାଧାରଣ ବିଶ୍ୱବିଦ୍ୟାଳୟ |
ୱୁକୁନ୍ {{30079), ପି | Institute of Particle Physics, Centrul China Normal University
Wukun{{30079), P.R. China | line | {
"top": 13,
"left": 23,
"right": 23,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 96,
"width": 405,
"height": 42,
"aspect_ratio": 9.64
} | |
image_9735.jpg | {
"xmin": 159,
"ymin": 224,
"xmax": 653,
"ymax": 287
} | ଶିଅର ସାନ୍ଦ୍ରତା ଉପରେ କିନେଟିକ୍ ଗଣନା |
ସୀମିତ ଘନତାରେ ଗରମ QED | | Kinetics calculation on the shear viscosity in
hot QED at finite density | line | {
"top": 30,
"left": 23,
"right": 27,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 58,
"width": 494,
"height": 63,
"aspect_ratio": 7.84
} | |
image_9900.jpg | {
"xmin": 114,
"ymin": 752,
"xmax": 721,
"ymax": 933
} | ମିଛ psendo-} ଗୋଷ୍ଠୀ ଅଧ୍ୟୟନ ପାଇଁ ଏକ ଆଲର୍ଏଟିଭ୍ ପନ୍ଥା ଏଲି କାର୍ଟାନ୍ ଦ୍ୱାରା ବିକଶିତ ହୋଇଥିଲା [6,
7। 8] ତାଙ୍କର ସିଦ୍ଧାନ୍ତ ଚରିତ୍ରକରଣ ଉପରେ ଆଧାରିତ (ଏକ ଛଦ୍ମ-ଗୋଷ୍ଠୀରୁ ରାନ୍ସଫର୍ମାଟିସ୍) |
iuvariant ଭିନ୍ନକ୍ଷମ L-lorms ର ଏକ ସେଲ, ଯାହାକୁ Meurer Cartan ଫର୍ମ କୁହାଯାଏ | ବାହ୍ୟର ଅଭିବ୍ୟକ୍ତି |
ଡି ଫର୍ମ ଅନୁଯାୟୀ ମାଉର କାର୍ଟାନ ଫର୍ମଗୁଡ଼ିକର ଭିନ୍ନତା ନିଜେ କ... | An alleruative approach for studying Lie {psendo-}groups was developed by Elie Cartan [6,
7. 8]. His theory is based on characterizing (ransformatious from a pseudo-group by means
of a sel of iuvariant differential L-lorms called Meurer Cartan forms. Expressions of exterior
differentials of Maurer Cartan forms in terms... | line | {
"top": 18,
"left": 17,
"right": 15,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 905,
"width": 607,
"height": 181,
"aspect_ratio": 3.35
} | |
image_9900.jpg | {
"xmin": 156,
"ymin": 413,
"xmax": 689,
"ymax": 446
} | ମୁଖ୍ୟ ଶବ୍ଦଗୁଡିକ: ମିଥ୍ୟା ପେଣ୍ଡୋ-ଗୋଷ୍ଠୀ: ମାଉର କାର୍ଟାନ୍ ଫର୍ମଗୁଡିକ: ସଂରଚନା ସମୀକରଣ: ସମୃଦ୍ଧତା |
diftorcutial cqnations | | Key words: Lie psendo-groups: Maurer Cartan forms: structure equations: symmetries of
diftorcutial cqnations | line | {
"top": 16,
"left": 30,
"right": 17,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 114,
"width": 533,
"height": 33,
"aspect_ratio": 16.15
} | |
image_9900.jpg | {
"xmin": 114,
"ymin": 552,
"xmax": 721,
"ymax": 751
} | ଲାଇସେନ୍ସ ଗୋଷ୍ଠୀର ସିଦ୍ଧାନ୍ତ ଗଣିତ ଏବଂ ପଦାର୍ଥ ବିଜ୍ଞାନର ବିଭିନ୍ନ ଶାଖାକୁ ବହୁତ ପ୍ରଭାବିତ କରିଛି |
ସିଦ୍ଧାନ୍ତର iain ସାଧନ, ସୋଫସ୍ ଲିଙ୍କର ଅସୀମ ପଦ୍ଧତି “30], ସଂଯୋଗ ସ୍ଥାପନ କରେ |
କ୍ରମାଗତ ରୂପାନ୍ତର ଗୋଷ୍ଠୀ ଏବଂ ସେମାନଙ୍କର ଇନଫ୍ୟୁଏଟୋସିଅଲ୍ ଜେନେରେଟରଗୁଡିକର ବୀଜ ବର୍ଣ୍ଣନା ମଧ୍ୟରେ | The
dho ଗ୍ରୁପ୍-ଇନଭିଆରାଣ୍ଟ ସମାଧାନଗୁଡିକ ଅଧ୍ୟୟନରେ ମୋଥୋଡ୍ ମହାନ ସାଇନିଫିମିର... | The theory of Lic groups has greatly influenced diverse branches of mathematics and physics.
The iain tool of the theory, Sophus Lie's infinitesimal method “30], establishes connection
between continous transformation groups and algebras of their infiuitosiual genorators. The
mothod leads to many Lochniques of great si... | line | {
"top": 17,
"left": 18,
"right": 29,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 908,
"width": 607,
"height": 199,
"aspect_ratio": 3.05
} | |
image_9900.jpg | {
"xmin": 157,
"ymin": 323,
"xmax": 688,
"ymax": 403
} | ବିସ୍ତୃତ ଏହି ସମୀକ୍ଷା ଆର୍ଟିକିଲରେ ଆମେ ମାଉର ଗଣନା ପାଇଁ ଚାରୋଟି ସାମ୍ପ୍ରତିକ ପଦ୍ଧତି ବିଷୟରେ ଆଲୋଚନା କରୁ |
ଡିଟଫ୍ରେଣ୍ଟିଆଲ୍ ସମୀକରଣର ସମୃଦ୍ଧ ଗୋଷ୍ଠୀର କାର୍ଟାନ୍ ଷ୍ଟେନଚ୍ୟୁର୍ ସମୀକରଣ, ଉଦାହରଣଗୁଡ଼ିକ ଅନ୍ତର୍ଭୁକ୍ତ |
ର line ଖ୍ୟ ହାଇପରବୋଲିକ୍ ସମୀକରଣ ପାଇଁ ଯୋଗାଯୋଗ cquivalance prahlem ର ସମାଧାନ ଏବଂ ଏକ ସନ୍ଧାନ-
ସାଧାରଣ ହଣ୍ଟର୍ ସାକ୍ସଟନ୍ ସମୀକରଣ ଏବଂ ଇଉଲର୍ ପଏସ... | Abstract. In this review article we discuss four recent methods for computing Maurer
Cartan stencture equations of symmetry groups of ditfcrential equations, Examples include
solution af the contact cquivalance prahlem for linear hyperbolic equations and finding a con-
tact transformation between the generalized Hunte... | line | {
"top": 13,
"left": 21,
"right": 24,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 360,
"width": 531,
"height": 80,
"aspect_ratio": 6.64
} | |
image_9900.jpg | {
"xmin": 115,
"ymin": 515,
"xmax": 266,
"ymax": 536
} | 1 ପରିଚୟ | 1 Introduction | line | {
"top": 12,
"left": 14,
"right": 13,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 7,
"width": 151,
"height": 21,
"aspect_ratio": 7.19
} |
Subsets and Splits
No community queries yet
The top public SQL queries from the community will appear here once available.